ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Зависимость магнитострикцин от температуры из "Упругие, тепловые и электрические явления в ферромагнитных металлах " В области технического намагничения в ферромагнитном 1еле в общем случае, помимо линейной, возникает также объемная магнитострикция. Дело в том, что, хотя изменения длины в направлении магнитного поля и сопровождаются обратными по знаку изменениями поперечного сечения ферромагнитного образца, но они полностью не компенсируют друг друга, в результате чего ферромагнетик получает некоторое приращение объема. В большинстве случаев эти изменения объема весьма малы по величине и при рассмотрении магнитострикционных деформаций в области технического намагничения ими пренебрегают (например, в случае никеля). [c.65] Объемная магнитострикция в области технического намагничения возникает за счет следующих двух причин. [c.65] На рис. 32, б приведена кривая объемной магнитострик-Ц1Ш для эллипсоида с отношением осей 41,6. Благодаря значительно меньшему влиянию размагничивающего фактора участок кривой ОА здесь исчезает и остается только объемная магии юс фикция за счет вращения 4 и парапроцесса. Измерения показали, что как для никеля, так и для железа объемная магнитострикция за счет вращения 4 отрицательна [21]. [c.67] До сих пор мы имели дело с магнитострикцией, сопутствующей процессам смещения и вращения. Эта магнито-с фичция проявляется в основном в изменении формы тела и в очень малом изменении объема. При достижении технического насыщения, когда процессы смещения и вращения заканчиваются, она достигает своего насыщения. При дальнейшем возрастании магнитного поля (Я Я ) начинается парапроцесс. Парапроцесс тоже сопровождается магнитострикцией, носящей, однако, чисто объемный характер. [c.67] Экспериментальные исследования показали, что в большинстве ферромагнетиков магнитострикция парапроцесса весьма мала и только в отдельных группах сплавов она достигает значительной величины. [c.68] Кюри более высокие, чем у никеля между тем они обнаруживают большую стрикцию парапроцесса, тогда как последний— ничтожную. Отсюда следует, что наличие большой магнитострикции парапроцесса в инварных сплавах обязано не только низкому положению точек Кюри, но и другим их особенностям. [c.75] ПОЛЯХ наклон кривых почти незаметен, т. е. оба сплава обнаруживают ничтожную стрикцию парапроцесса. [c.77] Кюри величина достигает максимума, а затем резко падает. [c.78] Отсюда следует, что магнитострикция в области парапроцесса, прежде всего, должна линейно зависеть от ll. [c.80] Пунктирная кривая—теоретическая [построена по формуле (М) при 6=0,125-10- ], сплошная—экспериментальная. [c.81] ЦИИ указанного сплава весьма похожа по своему виду на кривую, построенную (при Ь = 0,125 10- ) по формуле (29). Следует указать, что количественное сравнение формулы (29) с опытными данными не имеет смысла, поскольку она является очень приближенной. [c.81] Обратимся теперь к исследованиям температурной зависимости линейной магнитострикции в области смещения и вращения. Изучение этой зависи-мости представляет значительный интерес. Дело в том, что константы магнитострикции законе анизотропии (14) входят в формулы, которые служат для расчета технического намагничения поэтому знание температурной зависимости констант магнитострикции весьма существенно для полного понимания природы технического намагничения. [c.82] Вернуться к основной статье