ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Электромагнитные характеристики вещества из "Индукционная структуроскопия " При индукционном -конт)роле обычно интересуются структурой небольших участков материала, имеющих очень малое сопротивление, которое можно измерить лишь с помощью двойных мостов и компенсационных потенциометров. Основная трудность таких измерений заключается в изготовлении образцов и осуществлении надежных контактов для токовых и потенциальных электродов. [c.7] Над электронной теорией работали П. Друде, Л. Лоренц, А. Эйнштейн. Дальнейшее развитие положений электронной теории, создание М. Планком теории излучения, исходной точкой которой является существование для каждого вида атомов характерных спектральных линий, формулировка В. Гейзенбергом в. 1927 г. принципа неопределенности привели созданию квантовой механики [Л. И]. Однако наглядное истолкование явлений в металлах с ее помощью затруднено. [c.8] Из электронной теории следует, что при образовании кристаллической решетки от атомов металла отщепляются слабее всего связанные валентные электроны, которые становятся как бы коллективной собственностью всего куска металла. Если считать, что от каждого, атома отщепляется один электрон, то их концентрация в единице объема составит д=10 —10 м . [c.8] При наложении магнитного поля эта скорость складывается с некоторой средней скоростью пробега электронов и. Для меди при ллотностн тока /=10 ajM (e=il,6 10 к) =10 м1сек, т. е. она во много раз меньше скорости теплового движения. [c.8] По Я и. Френкелю длина свободного пробега электронов об-ратна коэффициенту рассеяния электромагнитной волны 1=1/цр. [c.9] Этот коэффициент, по меньшей мере, состоит из двух составляющих, одна из которых пропорциональна температуре, а другая — концентрации примесей. При низких температурах сопротивление определяется именно этим коэффициентом. [c.9] Некоторые атомы и ионы обладают постоянными магнитными моментами, которые обычно ориентированы хаотически то всем направлениям и под действием магнитного поля ориентируются по направлению поля независимо друг от друга. Такие вещества называют парамагнетиками. Их магнитная восприимчивость положительная. [c.10] Любой парамагнетик обладает и диамагнетизмом, но поскольку оба эффекта противоположны друг другу, суммарные магнитные свойства определяются наибольшим из них. Обычно влияние парамагнетизма сильнее. [c.10] Ферромагнетизм обусловлен взаимной ориентацией постоянных магнитных моментов групп атомов в одном направлении. Природа парамагнетизма и ферромагнетизма одна. К ферромагнетикам относятся железо, кобальт, никель и некоторые редкоземельные элементы. Общей чертой всех фе рромагнитных материалов является их электронная структура. Железо, кобальт и никель относятся к переходной 3d группе, а редкоземельные элементы —к переходной 4/группе [Л. 5]. Наличие у ферромагнетиков незаполненных d и f оболочек является важной деталью современных теорий ферромагнетизма. Во всех случаях соотношение между диаметром атома D и радиусом нестабильной орбиты г равно или больше 3. Атомы металла, обладающего магнитными свойствами, группируются в области, называемые доменами. Это наименьшие из известных постоянных магнитов. В каждом домене примерно 10 атомов. Шесть тысяч доменов занимают площадь сравнимую с булавочной головкой. [c.10] В размагниченных ферромагнитных материалах домены ориентированы случайным образом и их -магнитные поля нейт рализуют друг друга. Воздействие магнитного поля приводит к ориентации доменов в направлении Приложенного поля и их магнитные моменты складываются. [c.10] У магнитномягких материалов, например железа, даже небольшое внешнее поле приводит к ориентации доменов вдоль силовых линий поля, но вследствие малой удерживающей силы при снятии внешнего поля остается лишь слабое намагничивание. У магнитножестких материалов, например таких, как сплав типа альнико, для переориентации доменов должно быть приложено сильное внешнее поле. Зато после снятия этого поля ориентация доменов сохраняется и образец становится постоянным магнитом. [c.10] На кривой намагничивания имеются три области нижний участок — участок смещения , характеризующийся смещением границ между областями самопроизвольной намагниченности. В более сильных полях происходит процесс поворота областей самопроизвольной намагниченности в направлении поля. Этот участок называют областью вращения. Последний этап намагничивания, происходящий в полях выше технического насыщения, называется парапроцессом или истинным намагничиванием. Характер кривой намагничивания обусловливается кристаллической структурой вещества, а также внутренними напряжениями. Эти последние тесно связаны с магнитострикцией. [c.11] Большое число факторов влияет и на различные виды магнитной проницаемости. Для симметричных переменных магнитных полей часто пользуются тремя видами магнитной проницаемости магнитной проницаемостью тела )Лт, динамической проницаемостью Ыдин, комплексной магнитной проницаемостью fXK=jii—j i2- При наличии подмагничивающего поля необходимо строить зависимости типа Лдин/Я для разных значений напряженности магнитного поля. [c.11] Проницаемость тела строго рассчитывается для тел простейшей формы, например, эллипсоида, помещенного во внешнее поле, направленное вдоль одной из его осей. [c.11] В любом проводящем теле, помещенном в быстроме-няющееся магнитное поле, возникают вихревые токи. [c.12] Вернуться к основной статье