ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теория акустооптического взаимодействия из "Акустооптические устройства и их применение " Различают два вида (режима) дифракции, отличаю-ся разными дифракционными спектрами Рамана — а и Брэгга. Дифракция Рамана — Ната наблюдается [изких звуковых частотах и при не слишком большой 1е взаимодействия (глубине акустического поля). [c.5] Частота света в т-и максимуме сдвинута от тельно частоты со падающего света на величину, порциональную акустической частоте , и равна + mQ. [c.6] Условия, при которых наблюдается тот или ин дифракции, были предметом исследований многих Однако, когда в современной акустооптике з речь о критерии, разграничивающем дифракцию на —Ната и дифракцию Брэгга, то обычно ссьи на сравнительно недавнюю работу Клейна и Ку1 обобщивших результаты предшествующих исследс Согласно этой работе вид дифракции зависит от чины безразмерного параметра 2лi.Я/Л г длина звукового столба. [c.8] Последнее условие означает, что падающи углом Брэгга световой пучок пересекает две или соседних плоскости с максимальной (минима, плотностью. Максимальное и минимальное значен раметра Q, определяемые (1.2) и (1.3), в послед изложении примем соответственпо за верхний дифракции Рамана — Ната и нижний предел диф] Брэгга. Область, соответствующую значениям О, 4я, будем считать промежуточной между этими ми дифракции. [c.8] Следует подчеркнуть, что в рассмотренных при дифрагированная волна является плоской. Тем с иллюстрируется одно из наиболее общих свойсте стооптического взаимодействия, состоящее в тo расходимость дифрагированного поля определяете меньщей из расходимостей взаимодействующих сВ го и акустического полей. [c.12] Тусть слева на область акустического поля падает углом 0 в плоскости ЛТ плоская световая волна, ем считать, что угол 0 отличен от угла Брэгга 6б. [c.13] Рассмотрим более подробно решение волновоп нения (1.13) в режиме дифракции Брэгга, следу5 там [И] и [12]. При дифракции Брэгга полям дифракционных порядков кроме первого и н можно пренебречь. Будем считать, что в возму среде распространяются только две волны пад о(У) и дифрагированная Ei Y). [c.16] Ра измеряется в Вт, ло —в мкм, М% — ъ относитель-, единицах. [c.21] Запишем уравнение (1.13) в форме, учитывающей тензорный ктер диэлектрической проницаемости среды, приняв, что оси совпадают с главными осями этого тензора. Компоненты тен-диэлектрической проницаемости по осям X ж 1 обозначим со-гственно через ец и Е33. [c.21] В этом параграфе, следуя результатам работы найдем общее решение дифракционной задачи для ны, падающей с произвольным распределением в вого фронта, и получим выражение для дифрагир ного поля для частного случая, когда поле пада волны распределено по гауссовому закону. [c.22] Амплитуда этой волны зависит от направления а и ет вид AQx)dfx Таким образом, угловой спектр х) определяет амплитуды элементарных волн в за-имости от направления их распространения. Ампли-а падающей волны Е х) определяется суммировани-всех элементарных волн в (1.37) по всем возмож-л направлениям. [c.25] Амплитуда дифрагированного поля Е1 х) находится атным фурье-преобразоваиием ее углового спектра а) в форме, аналогичной (1.37). [c.25] Составляющие углового спектра, распространяюп в направлениях а я/2, затухают. По этой пр1 интегрирование в (1.42) ограничено интервалом [-я/2]. [c.26] Здесь Р — интенсивность падающей гауссовой вычисленная по формуле (1.43). [c.26] Вернуться к основной статье