ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распределение поляризации в капиллярной трубке из "Механохимия металлов и защита от коррозии " Развитие трещин при коррозионно-механических разрушениях сопровождается образованием свежих поверхностей металла, которые, по крайней мере, в первое время сохраняют низкую поляризуемость, что делает неприменимыми результаты упомянутых работ. Поэтому решение задачи о распределении коррозионного процесса начнем с изучения полубесконечной трубки без ограничения относительно малости величины поляризации. [c.195] Задача в этом случае может быть решена классическим методом построения функций Грина для трехмерного уравнения Лапласа, но вследствие малости поперечных размеров капиллярной трубки по сравнению с длиной и высокой проводимости металла можно считать окружность поперечного сечения трубки эквипотенциальной с достаточной точностью в пределах разрешающей способности приборов. Поэтому целесообразно сразу принять допущение о цилиндрической симметрии объекта и решать задачу более просто с построением соответствующего интегро-диффе-ренциального уравнения. [c.195] Волнистой чертой обозначен образ функции, ш — параметр преобразования. [c.197] Точно вычислить / (х) из уравнения (252) через известные функции не удается. Поэтому используем приближенные методы. [c.197] Это приближенное решение, полученное при условии достаточно большого поляризационного сопротивления / , как и следовало ожидать, совпадает с приведенным в работе [140]. При этом нетрудно убедиться,что в условиях большого решение для плоской трещины (щели) также имеет форму (253) и получается из обыкновенного дифференциального уравнения типа уравнения длинных линий. [c.198] Решение этого дифференциального уравнения при граничных условиях I 0) = q и I (оо) = О имеет вид (253), где вместо 7 имеется у. [c.200] Разделение полного сопротивления поляризующему тоКу на R и оказалось возможным благодаря упрощению выражения (258), которое подразумевает разложение тока в электролите на две составляющие полный ток I (х) вдоль оёи трубки и поляризующий ток / (х), нормальный к стенке трубки. Причем первый ток создается градиентом потенциала вдоль оси и течет через сопротивление единицы длины р/я,г , а второй — градиентом в радиальном направлении и течет последовательно через, сопротивления R и 7 g. [c.200] Следующая задача состоит в оптимальном с точки зрения наи-луяшего приближения выборе вел-ичины параметра о. [c.200] Уравнения (261) и (266) могут приближенно описывать капилляры любой конфигурации, в том числе извилистые. В последнем случае величина ж будет равна длине, отсчитываемой вдоль капилляра от его начала. Аналогичные по форме уравнения получаются для модели трещины в виде тонкой щели. Эти уравнения допускают решения для случаев капилляра или трещины ограниченной длины и криволинейной конфигурации, которые наиболее отражают реальные условия. [c.201] Необходимо отметить следующее обстоятельство. Полное сопротивление растеканию тока внутрь трубки R складывается из сопротивлений R и R . Сопротивление растеканию тока в электролите является линейным, тогда как R включает в себя сопротивление электрохимической поляризации, которое в общем случае нелинейно. Однако при отсутствии покровных пленок, как показывает численный расчет, величина R определяется в основном сопротивлением R , которое может превосходить сопротивление электрохимической поляризации. Если же покровные пленки имеются, то их сопротивление, также линейное по характеру, намного превосходит сопротивление электрохимической поляризации. Таким образом, величина R в данном случае имеет характер почти линейного сопротивления, и для расчета распределения плотности тока электрохимическая цепь может рассматриваться как линейная цепь. Вместе с тем при определении только электрохимической поляризации в отсутствие покровных пленок скачок потенциала может выражаться через найденную плотность тока нелинейной кинетической зависимостью. С этой точки зрения электрохимическую цепь внутренней полости трубки можно рассматривать по аналогии с гальваностатической цепью. [c.201] Вернуться к основной статье