ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Конвективный теплообмен из "Теплотехника " Перенос теплоты при движении среды за счет Архимедовой силы называют свободной или естественной конвекцией. В общем случае свободная конвекция может иметь место при движении жидкости под действием неоднородного поля не только гравитационных, но и других массовых сил (электрических, магнитных). [c.279] Интенсивность переноса теплоты в режиме вынужденной конвекции существенно выше, чем свободной. [c.280] В большинстве практических случаев конвективного теплообмена характерные размеры области течения теплоносителей (жидких и газовых сред) существенно превышают длину свободного пробега структурных частиц (атомов, молекул). Это позволяет рассматривать жидкости и газы как непрерывные среды с использованием даже для очень малых их объемов таких статистических понятий, как температура, давление, вязкость, теплоемкость и др. Температурное поле в таких средах (за исключением сильно разреженных газов) также можно рассматривать как непрерывное и использовать все рассмотренные выше понятия (градиент температуры и т.п.). [c.280] В правой части уравнения (6.6) первый член учитывает молекулярный, а второй - молярный (конвективный) перенос теплоты. При конвективном теплообмене среды с поверхностью уравнение (6.6) может быть преобразовано при условии, что на поверхности касательная к ней скорость движения среды равна нулю. Нормальная к поверхности составляющая скорости зависит от наличия на поверхности потоков вещества (испарение с поверхности, каталитическое разложение вещества и т.д.). В случае наличия таких потоков возникает нормальное к поверхности движение среды (см. гл. 12). [c.280] Уравнение (6.9) называют законом Ньютона для теплоотдачи. [c.281] В это уравнение всегда подставляют положительное значение Т. [c.281] Использование уравнения (6.9) позволяет в значительной мере формализовать расчеты переноса теплоты (что особенно удобно в прикладных задачах), сводя их к определению коэффициента конвективной теплоотдачи а. Последний, в отлнчие от коэффициента теплопроводности X, не является физической характеристикой тела. Если использовать термодинамическую аналогию, то коэффициент конвективной теплоотдачи а можно рассматривать как функцию процесса , зависящую от большого числа различных факторов формы и размеров тела, температуры, давления и скорости движения среды, физических свойств среды и др. Диапазон численных значений а составляет а 10... 10 Вт/(м К), табл. 6.2. [c.281] Величину Ът Х или 1/а по аналогии определим как термическое сопротивление теплообмену. Используя понятие термического сопротивления и принцип сложения сопротивлений (по аналогии с электрическими проводниками), можно упростить расчеты процесса теплообмена для сложных систем. [c.283] Вернуться к основной статье