ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Структура воздушных течений в плоской струе сыпучего материала из "Аэродинамические основы аспирации " Уравнение (100) и (103) в отличие от уравнения (97) описывают псевдоавто-модельное движение, поскольку параметры N и К зависят от высоты падения твердых частиц. [c.166] Покажем еще один возможный вариант получения уравнения вида (93). Изменив определенным образом выбор значений параметров т и N, можем получить общее уравнение, частный случай которого будет уравнением свободной струи воздуха. Преобразуем исходное уравнение (85). [c.169] В точке ц=2о значения и о, а также и о, и должны быть по условию сращивания равны, т.е. [c.174] Как видно из данных, приведенных в последних колонках табл.4.1, расход воздуха, рассчитанный по формуле (167) в области 10 / Ю , практически не отличается от величин, определенных по более точной формуле (151). Относительная погрешность не превышает 10%. Удовлетворительно согласуются результаты и для эпюры скоростей в поперечном сечении струи (рис. 4.3). Поскольку характер поведения интегральных кривых одинаков, можно ожидать удовлетворительные результаты применения метода Блазиуса и при решении уравнения для струи сыпучего материала. [c.175] Случай равномерного распределения частиц. Рассмотрим, пользуясь этим методом, вначале простейший, но наиболее характерный случай равномерного распределения частиц в струе, т.е. предельный случай (при оо) обш,его уравнения (93). [c.175] Значения параметров а, еи В приведены в табл. 4.2. [c.177] Сопоставление полученных результатов с численными решениями уравнения (169) и (171) показало (рис. 4.4 - 4.7), что метод Блазиуса дает удовлетворительный результат в области 1, когда силы турбулентной вязкости сопоставимы или больше сил аэродинамических. Относительная погрешность в расчете продольных составляющих скорости в поперечном сечении струи при 1 и 1 не превышает 5%, а расхода эжектируемого воздуха - 3%. В этой области по мере увеличения сил вязкости происходит все большее сглаживание эпюры скоростей. Продольная составляющая скорости воздуха вне струи практически равна скорости в струе. [c.177] Соо / С 5 резко возрастая при 1, становится намного большим единицы. Эжекция воздуха вне струи достигает значительных величин. В области N 0,5 отношение практически равно единице. [c.179] Несмотря на простой вид, уравнение (203) неразрешимо в квадратурах. Приближенные решения, осуществленные благодаря некоторым упрощениям, приведены в табл. 4.3. Оценка этих решений дана сравнением с численным решением уравнения (203) при однородных начальных условиях (табл. 4.4). [c.182] Значения (р, вычисленные по этой формуле, несколько меньше величин, получаемых по нулевой интегральной кривой. Относительная погрешность при 1) = 0,1 составляет -6,6 % и, уменьшаясь по абсолютной величине с ростом 1), стремится к нулю (при 1) = 4 погрешность уже равна 0,3 %). [c.183] При малых начальных скоростях ( 0 = о) = - 12и /3. Погрешность этой формулы составляет +22,3 % при и = 0,1 (ф = 0,211) и 73,7 % при и = 1 (ф = 0,47). [c.187] При малых начальных скоростях р = л]о,5и. Погрешность этой формулы составляет + 6 % при и 0,1 (ф = 0,211), + 26,3 % при и = 0,4 (ф = 0,354). [c.187] На рис.4.116 приведены графики нулевых интегральных кривых системы (210 -211) при различных К. [c.189] Случай экспоненциального распределения частиц. По-прежнему полагая отсутствие градиента давления, рассмотрим теперь случай обобш,енно-экспоненциального распределения частиц в поперечном сечении струи. Здесь и в дальнейшем, не нарушая обш,ности, в качестве примера будем исследовать плоскую струю с объемной концентрацией частиц, определяемой соотношением (12). [c.190] В табл.4.5 приведены значения констант при некоторых величинах N для случая максимальных сил многокомпонентного взаимодействия (К= 0). [c.193] В области больших сил вязкости эпюра продольной скорости эжектируемого воздуха заметно отличается от экспоненциального распределения концентрации частиц (рис. 4.12). В количественном отношении поле скоростей удовлетворительно согласуется с расчетными данными по методу сращивания. [c.194] Па рис 4.13 представлены графики функций С и С, построенные по этим решениям (обозначены нижним индексом т величины Су и Су) и по формуле (245) (величины С Как видно из этих графиков, в области Z 0,5, t 1 эпюра продольной составляющей воздуха может быть описана приближенным соотношением (245). В предельном случае (t 10) описанная этим соотношением эпюра удовлетворительно согласуется с точным решением по всей ширине струи. [c.195] Здесь граничные условия определены соотношениями (262) и (264). [c.199] Обозначим ближайшее натуральное число (не равное нулю), удовлетворяющему этому условию, через По, т.е. [c.201] Вернуться к основной статье