ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Эжекция воздуха потоком частиц в наклонном призматическом желобе из "Аэродинамические основы аспирации " Рассмотрим два характерных случая поток частиц одинаковой крупности и поток, состоящий из частиц полифракционного материала. [c.94] Определим характер изменения коэффициента yj при увеличении объемной концентрации частиц в наклонном желобе. Для этого рассмотрим следующую упрощенную модель аэродинамического взаимодействия потока. Пусть по экспоненциальному закону частицы неподвижно закреплены в желобе прямоугольного сечения (рис.3.3). По желобу со средней скоростью U p нагнетается воздух. В результате неравномерного распределения частиц скорость воздуха у дна жёлоба будет ниже, чем в верхней части сечения. [c.94] Откуда видим, что коэффициент сопротивления уменьшается с ростом объемной концентрации Д результат отличный от случая равномерного распределения частиц, когда коэффициент растет с увеличением р. [c.96] Исследования с песком, углем, медно-никелевыми окатышами, доменным шлаком и отсевом железной руды выполнены В.А. Минко [61] на полупромышленном перегрузочном узле с конвейерной лентой шириной 500 мм и вертикальным желобом сечением 190x280 мм и высотой 1,5 м (общая высота перепада материала с конвейера на конвейер составляла 2850 мм). [c.99] При пересыпке этих материалов в нижнем укрытии за счет работы местного отсоса поддерживалось атмосферное давление. Объем эжектируемого воздуха принимался равным расходу отсасываемого воздуха. [c.99] Будем полагать процесс изотермическим р2 = Ро)- Оценим характер распределения сил по длине желоба, а затем найдем количество воздуха, перемещаемого в желобе под действием этих сил. [c.102] Пользуясь этим равенством, определим распределение давления по длине трубы. В реальных условиях отсутствие направленного воздушного потока в трубе может быть в трех случаях когда закрыт или верхний конец трубы (скажем, выгрузка из бункера, заполненного материалом), или нижний (например, при загрузке герметичного бункера), или, наконец, закрыты оба конца (перегрузка материала из одного бункера в другой). Во всех случаях, как видно из равенства (41), в трубе возникает положительный градиент давления. Величина абсолютного давления увеличивается по длине трубы в направлении движения материала. Однако нас интересует распределение избыточного давления (избыточного по отношению к атмосферному). [c.102] Постоянная интегрирования С имеет различную величину в зависимости от схемы загрузки и разгрузки трубы. [c.102] Величина разрежения может достичь значительной величины. Так по данным Voegeli [115], А.Н. Добромыслова [28, 214], наблюдавших за режимом движения воды и эжектируемого воздуха в высоких канализационных стояках, было зарегистрировано разрежение свыше 600 Па. [c.103] Распределение давления по длине трубы существенно изменяется при наличии в ней направленного воздушного потока. В этом случае возможны две схемы схема прямотока, когда направления падающего потока сыпучего материала и воздушного потока совпадают, и схема противотока (воздух перемещается вверх навстречу падающему материалу). [c.105] Интеграл в первой части представляет собой перепад давления воздуха на участке трубы длиной X, обусловленный действием падающего материала. Величина этого перепада была нами названа эжекционным давлением [49, 70]. При отсутствии направленного движения воздуха в трубе величина эжекционного давления равна избыточному давлению в трубе. [c.105] Экспериментальные исследования показали, что распределение давления по длине трубы удовлетворительно согласуется с расчетами (рис.3.7). [c.107] При больших скоростях движения частиц относительно воздуха, как и при малой массе каждой из частиц, силы сопротивления среды соизмеримы с силой веса частиц, а движение их заметно отличается от равноускоренного. Поэтому полученные равенства справедливы для небольших длин труб и при небольших скоростях воздуха в них. [c.107] Решим задачу об эжекционном давлении в обш,ем виде, основываясь на уравнении динамики для потока частиц. [c.107] Рассмотрим в качестве примера случай нисходящего прямотока при = О. Поток материала при этом имеет в начале желоба отрицательную относительную скорость (на участке, где V и), здесь частицы увлекаются потоком воздуха, а затем наступает зона эжектирования, где часть энергии падающих частиц идет на создание положительного градиента давления и вовлечение воздуха в движение. Для зоны торможения на основании соотношений (30) и (33) табл.2.2. [c.109] Здесь же нанесены данные экспериментальных исследований. Как видно из этих данных в области 2к 1, силы давления в желобе могут быть рассчитаны без учета влияния сопротивления среды на скорость движения частиц материала. [c.111] Таким образом, эжекционное давление при витании частиц максимально и равно для вертикального желоба весу находящихся в нем частиц, отнесенному к площади поперечного сечения желоба. [c.112] Объясняется это наличием в начале желоба участка торможения, где Уз VJ, и частицы оказывают тормозящее, а не эжектирующее действие на движущийся воздух. [c.114] До сих пор мы рассматривали движения воздуха в желобе под действием только аэродинамического взаимодействия падающего материала и воздуха. Оценим теперь влияние местного отсоса на объемы эжектируемого воздуха. [c.116] Вернуться к основной статье