ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Применение оптической томографии для исследования пространственного распределения различных физических величин из "Оптическая томография " В настоящем параграфе рассмотрены применения оптической томографии для исследования других физических величин объектов, приводящих к оптическим неоднородностям, в частности электрического и акустического полей, упругого остаточного напряжения. [c.100] Для анализа несимметричных волокон записывалось до 50 проекций по 35. .. 40 отсчетов в каждой. Различные проекции были получены путем вращения объекта. В [97] приведены томограммы полей остаточного напряжения для нескольких типов волокон (для восстановления томограмм был выбран алгоритм фильтрации обратных проекций с фильтром Шеппа—Логана), проведена теоретическая оценка точности восстановления томограмм для одной модели стекловолокна, экспериментально достигнуто высокое пространственное разрешение в 2,5 мкм восстановленной томограммы поля остаточных напряжений. [c.102] Отметим, что описанные выше работы можно отнести к новому направлению в интегральной геометрии, которое можно назвать томографией анизатропных сред [98]. В задачах данного направления, связанных, например, с исследованиями кристаллических структур, явлением интегральной фотоупругости, проекционные данные определяются не только искомыми физическими характеристиками в точках исследуемой среды, как в обычной томографии, но и направлением лучей, проходящих через эти точки. Математические вопросы томографии анизатропных сред рассмотрены в [98]. [c.102] Одной из важных задач, относящихся к эмиссионной томографии, является изучение нестационарной низкотемпературной плазмы по ее собственному излучению оптического диапазона [38, 48]. [c.103] Здесь р, (р + л/2) — параметры нормального уравнения прямоли- нейного луча (11 — элемент длины вдоль луча 1, 1 — значения переменной I при входе и выходе из исследуемого объекта /о — интенсивность зондирующего излучения. Для оптической прозрачной плазмы коэффициент поглощения а можно считать малой величиной. Полагая, что внешнего освещения объекта нет, т. е /о=0, из (3.35) получаем, что интенсивность излучения тонкого слоя ху плазмы в направлении р складывается из суммы интенсивностей элементарных излучателей, расположенных на прямой с параметрами р, р. В эмиссионной томографии функцию 1 р, р) считают проекцией объекта. Для оптически плотной плазмы необходимо учитывать поглощение как собственного, так и зондирующего излучения. В этом случае задача восстановления пространственного распределения а х,у) и г х,у) из уравнения (3.35) существенно усложняется. В экспериментальных исследованиях, описанных в [38, 48], предполагалось, что плазма оптически прозрачна. [c.104] Другой задачей, относящейся к эмиссинной оптической томографии, является изучение объекта с помощью спутниковой фотометрии. В [103] предложено использовать томографические алгоритмы типа алгоритма Кормака при восстановлении двумерного пространственного распределения коэффициента объемной эмиссии для оптического излучения в верхних слоях атмосферы по измерениям яркости свечения, выполненным вращающимися орбитальными спутниками. В работе приведены результаты численного моделирования предложенного метода и томографической обработки данных реальных спутниковых измерений. [c.105] Вернуться к основной статье