ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Определение внутренней структуры рассеивающей среды из "Оптическая томография " Для описания процесса распространения света в случайно-неоднородной среде воспользуемся уравнением переноса излучения, приведенным в [90] для различных моделей среды. Рассмотрим два варианта рассеивающих сред с малой плотностью частиц. В качестве первой модели выберем среду, представляющую собой набор дискретных рассеивателей, что достаточно часто встречается на практике. Такими средами являются, например, двухфазные потоки, частицы в газах и жидкостях и т. п. Если концентрация рассеивателей в исследуемом объеме достаточно мала, то поле падающего излучения, рассеянного какой-либо неоднородностью, не испытывает практически вторичного рассеяния на других неод- породностях в любом направлении. Данный случай соответствует однократному рассеянию без учета затухания рассеянной волны. [c.93] Регистрируя рассеянное поле под различными углами в плоскости, перпендикулярной к направлению зондирующего пучка, можно набрать полный набор данных, необходимый для восстановления значений 1оО. При условии зондирования исследуемого сечения полем с известным распределением интенсивности в сечении h x,y) Нетрудно определить дифференциальное сечение рассеяния Ох(х,у). [c.93] Для определения коэффициента экстинкции рассеивающих сред в исследуемом сечении ху будем использовать излучение с известным распределением интенсивности в этом сечении /о( ). Предположим также, что индикатриса рассеяния /1 = 01 (е)/0э( ) известна и обладает свойством однородности, т. е. /1 = соп81 дл Г каждой точки среды. [c.95] Таким образом, измеряя в диапазоне углов 0 0 2я суммарную интенсивность поля, которое рассеяно в плоскости, перпендикулярной к падающему полю, мы получаем набор данных, необ.чо-димый для решения обратной задачи, т. е. для определения оптических свойств среды. [c.96] Вернуться к основной статье