ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Томографические методы, основанные на измерении производной от оптической длины пути из "Оптическая томография " Данные методы основаны на измерении производной от функции Ф из выражений (3.8), (3.9), которая для фазовых объектов зависит от изменения оптической длины пути зондирующего излучения. Иногда величину ф называют фазовым сдвигом (набегом) излучения, полученным при прохождении через объект и через невозмущенную окружающую среду. Производная от фазового сдвига Ф определяет наклон волнового фронта или в параксиальном приближении угол рефракции зондирующего излучения. Многообразие методов измерения производной ф определяет большое количество работ по томографическому исследованию ПРПП, в которых эти методы используются при получении проекционных данных. Возможность восстановления томограмм показателя преломления по производным от фазового сдвига, т. е. по производ-а ным от проекций, обусловлена тем, что формула инверсного пре-й образования Радона может быть записана в виде (1.25). [c.81] Для визуализации производной от фазового набега применялись также интерферометры дифференциального сдвига. При исследовании стекловолокон или их заготовок использовались поперечные сдвиговые интерферометры, как классические на основе интерферометра Маха-Цендера, так и голографические. Суть метода сдвиговой интерферометрии заключается в интерференции двух волновых фронтов, полученных из прошедшего через объект поля и смещенных тем или иным способом относительно друг друга на малую величину. Для поперечного сдвига, например, использовалась плоскопараллельная пластина, слегка наклоненная к оптической оси одного из каналов интерферометра Маха-Цен-дера. [c.82] В [77] предложен алгоритм вычисления распределения показателя преломления по измерениям производной от оптической длины пути. Для измерения углов отклонения света, пропорциональных производной функции ф, используется оптическая схема регистрации интерферограмм углового сдвига в каладом из трех каналов зондирования [78]. Метод основан на записи двух спекл-фотографий диффузора на одну фотопластинку, причем во время одной из экспозиций между диффузором и объективом присутствует объект. Вследствие рефракции излучения на объекте спекл-структура смещается относительно своего первоначального (без объекта) состояния. Величина смещения спекл-структуры в каждой точке изображения определяется углом рефракции луча, приходящего в эту точку Поэтому при освещении фотопластинки узким пучком света период возникавших интерференционных полос зависит от угла рефракции, который в свою очередь связан с производной от фазового сдвига вдоль направления, перпендикулярного к полосам. В работе приведен результат восстановления распределения показателя преломления внутри пламени спиртовки по описанным выше проекционным данным. [c.82] Так называемый метод треугольной маски, вначале предложенный в [81] для исследования осесимметричных заготовок, был использован в [82] для измерения ПРПП заготовок оптических волокон, не обладающих осевой симметрией. [c.83] В [83] метод пространственной фильтрации получил дальнейшее развитие. Во-первых, в этом методе снималось условие однородности (постоянства) показателя преломления вдоль оси заготовки стекловолокна. Во-вторых, для получения данных о функции отклонения в отличие от описанной выше схемы требовались лишь одномерная пространственная фильтрация, отображение и считывание оптических сигналов. Треугольная маска 3 (см. рис. 3.4) была заменена на вертикальную полуплоскость, движущуюся вдоль оси со. Конструктивно такой фильтр был выполнен в виде вращающегося диска с вырезанным сектором, причем ось вращения располагалась ниже оптической оси z, параллельно ей. С помощью данного фильтра величина смещения лучей в фокальной плоскости линзы 2 кодировалась во времени. В плоскости изображения 4 центрального сечения заготовки 1 данная информация выделялась с помощью специальной детектирующей системы с опорным электрическим каналом. [c.85] Вернуться к основной статье