ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Объекты, исследуемые методами линейной оптической томографии из "Оптическая томография " Таким образом, методами оптической томографии люжно исследовать самые разнообразные параметры объектов и процессов Однако диапазон изменения этих параметров ограничен. Дело в том, что в настоящее время наиболее развиты алгоритмы восстановления томограмм по прямолинейным проекциям, т е часто предполагается, что траектории зондирующих лучей внутри объекта можно считать прямыми линиями Методы восстановления томограмм, как было отмечено в 1 2, в этом случае являются линейными, поэтому данный тип томографии называют линейным. [c.72] При учете искривления траектории зондирующих лучей, которое может быть вызвано рефракцией или (и) дифракцией излучения в объекте, задача становится существенно нелинейной Это связано с тем, что проекциями служат интегралы от искомой функции вдоль неизвестных траекторий, которые в свою очередь определяются этой же функцией Данную задачу можно также описы-чвать в терминах волновой оптики и теории рассеяния. [c.72] Для того чтобы можно было пренебречь рефракцией зондирующего излучения, необходимо считать, что средняя ошибка, вносимая в разность оптической длины пути из-за отклонения от первоначальной траектории, мала по сравнению с длиной волны К Например, меньше чем Я./Ю, т. е. [c.73] Все три главные характеристи си объекта диспермя показателя преломления, размер неоднородности и число неоднородностей—- входят в неравенства (3.6). Поэтому эти характеристики не могут принимать произвольные, независимые друг от друга значения. [c.75] Для выяснения вида ограничений обратимся к зависимостям, приведенным на рис. 3. 1, на которых разрешенная область значений дисперсии показателя преломления находится под кривыми. [c.75] Из зависимости от (см. рис. 3.1,а) при фиксированном значении характерного размера неоднородностей следует, что диапазон изменений быстро сокращается при увеличении числа неоднородностей М по закону При этом соответственно увеличивается и размер объекта, что вызывает усложнение экспериментальных установок из-за увеличения апертуры зондирующих пучков. Все это приводит к необходимости исследования только тех объектов, которые состоят из ограниченного числа крупных не- однородностей М. Это в свою очередь ведет к тому, что число проекций Ы, необходимое для восстановления томограмм этого класса объектов, будет также ограничено. Если в соотношении максимальную пространственную частоту оценить как рт 1//л, то тогда К лМ, следовательно, зависимости на рис. 3.1,а справедливы для числа проекций N. [c.75] Для фазовых объектов к — п и интеграл (3 9) определяет эйконал или оптическую длину пути зондирующего излучения Для поглощающих объектов и = га, где а—коэффициент поглощения излучения на данной длине волны К. В этом случае информация о проекции заключена в амплитуде поля Е, поэтому поглощающие объекты иногда называют амплитудными. [c.76] Вернуться к основной статье