ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Переходный режим течения из "Аэрогазодинамика реактивных сопел " Фотография при ТГс = 6,7 на рис. 5.15 характеризует момент присоединения струи к боковым стенкам эжектора при уже присоединенном течении на нижней и верхней стенках эжектора. На рис. 5.16 этот режим назван режим двойного присоединения струи (режим 3). Линии присоединения и отрыва (линии П-П и 0-0 ) в этом случае аналогичны по форме таким же линиям, возникаюгцим для режима 2, только для режима 3 эти линии образуются уже и на нижней (верхней), и на боковых стенках эжектора. Отличие этих линий присоединения-отрыва на нижней (верхней) и боковых стенках — в размерах зон присоединения (отрыва) и большей четкости в спектре течения на нижней (верхней) поверхности эжектора. [c.247] В поперечном сечении по срезу форма границы струи — сплюгценный у всех стенок овал, при котором в районе угловых зон имеет место взаимодействие области эжекторного канала с окружаюгцей средой и передачей возмущений из одной области в другую. [c.247] Фотография при ТГс = 21,6 на рис. 5.15 характеризует автомодельный (безотрывный) режим течения в эжекторном сопле — режим 4 на рис. 5.16. Линии присоединения на нижней, верхней и боковых стенках эжекторного сопла соединяются между собой, отделяя область эжекторного канала от окружающей среды без передачи возмущений из одной области в другую. Форма струи в сечении среза повторяет форму эжектора, т. е. становится прямоугольной, поскольку имеет место полное присоединение реактивной струи к стенкам эжектора, включая угловые области. [c.247] Таким образом, основное отличие течения в плоском (прямоугольном) эжекторном сопле от течения в круглом эжекторном сопле — ступенчатый переход от отрывного к безотрывному (автомодельному) сначала с одинарным, а потом двойным присоединением струи к различным стенкам сопла. Второе отличие — взаимное влияние канала эжекторного сопла и окружающей среды и передача возмущений из одной области в другую через угловые зоны после двойного присоединения струи к верхней (нижней) и боковым стенкам, чего нет в круглом сопле. [c.247] Рассмотренные выше особенности течения в плоском эжекторном сопле оказывают влияние на такие характеристики эжекторных сопел, как давление во втором (эжекторном) контуре и на условия определения режима запуска плоского эжекторного сопла, т. е. перехода от отрывного течения к безотрывному (автомодельному). При этом явление переходного режима течения (режим запуска ) для плоского эжекторного сопла приобретает существенно иной характер, чем для круглого эжекторного сопла. Момент достижения рассмотренного в главе И1 переходного режима течения в круглых эжекторных соплах характеризовался для конкретного варианта сопла некоторой величиной степени понижения давления тг , при которой имеет место присоединение реактивной струи к внутренней стенке эжектора, когда после резкого снижения давление в эжекторном канале. [c.247] Поскольку плоское эжекторное сопло с Д = 1,8 представляет собой в поперечном сечении фигуру, близкую к квадрату b /he = 1,2), то присоединение струи ко всем стенкам происходит примерно при одном и том же значении ТГс — 5,5-6, при этом в соответствии с режимом 3 двойного присоединения струи на рис. 5.16, через угловые зоны еще могут передаваться возмущения из зоны эжекторного канала в окружающую среду и обратно. Размеры угловых зон относительно невелики, так что количество газа, поступающего в застойную зону эжекторного канала из области присоединения достаточно для повышения давления в застойной зоне до величины, близкой или больше давления в окружающей среде Ро2/Роо однако повышенное давление в застойной зоне частично снижается из-за перетекания газа в окружающую среду через эти угловые зоны. [c.249] И условие р 2 = onst. Для рассматриваемого на рис. 5.18 конкретного варианта плоского эжекторного сопла = 3, = 36,7°) эти величины соответственно составляют тг = 8,5 и 71 2 = 17,6. Качественно такая же картина наблюдается для всех исследованных вариантов плоского эжекторного сопла. [c.251] Представляет интерес проанализировать процесс реализации переходного режима от отрывного к автомодельному для плоского эжектортого сопла по аналогии с круглым, в виде построения зависимости = f[F и экв) как это было сделано в главе П1 для круглого (или осесимметричного) звукового сопла с цилиндрической обечайкой (рис. 3.77). [c.251] Вернуться к основной статье