ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Влияние газодинамических и геометрических параметров на характеристики сопла из "Аэрогазодинамика реактивных сопел " Приведенные на рис. 5.3-5.8 данные полутены при нулевом расходе воздуха во втором, эжекторном контуре сопла 02 = О). [c.229] Анализ варианта плоского эжекторного сопла с той же относительной пло-гцадью среза =3, что и у отмеченного выше круглого эжекторного сопла (например, вариант 1 в таблице 5.1), позволяет сделать следующие выводы (рис. 5.3-5.8). Так же как и для круглого эжекторного сопла, режим отрывного течения для плоского эжекторного сопла характеризуется постоянством распределения статического давления по нижней или боковой стенке сопла, а режим присоединения реактивной струи к внутренней стенке эжектора — достаточно резким увеличением этого давления ( пик давления достаточно хорошо просматривается, например, на нижней стенке эжектора у варианта 1 при 71 10, рис. 5.3). Этот же рисунок показывает также, что как на отрывном режиме, так и после присоединения струи к стенке эжектора давление на нижней стенке эжекторного канала слева от области присоединения, т. е. в эжекторном канале, также оказывается постоянным, как и для круглого эжекторного сопла. [c.234] Однако процесс присоединения реактивной струи к стенкам плоского эжекторного сопла при увеличении степени понижения давления тг отличается от этого процесса для круглого эжекторного сопла прежде всего в связи с различием величин углов коничности в различных меридиональных плоскостях (0в, 0г, 0yj,), табл. 5.1. [c.234] О наступлении такого режима течения в плоском эжекторном сопле свидетельствует также и увеличение относительного статического давления р /р в эжекторном канале, т. е. слева от области присоединения в варианте 1 на рис. 5.6 при 71 = 19,5 по сравнению с другими значениями тг , что соответствует переходу от режима 2 к режиму 3 для круглого эжекторного сопла на рис. 3.68, характеризуемому ростом относительного давления во втором (эжекторном) контуре сопла р 2 /Роо при увеличении тг . [c.235] Уменьшение длины сверхзвуковой части плоского эжекторного сопла (увеличение углов коничности сверхзвуковой части в различных меридиональных плоскостях), т. е. переход от варианта 1 к 2 и 3 в соответствии с таблицей 5.1 приводит, так же как и для круглых сопел, к смещению точки присоединения струи к нижней и верхней стенкам эжектора ( пика давления) ближе к его срезу (рис. 5.3-5.5 и 5.6-5.8 соответственно). При этом даже для достаточно большой величины 71 = 20, .е. близкой к расчетному значению тг расч Для данной площади среза сопла =3 боковых стенках не наблюдается пика давления, относительное статическое давление на боковых стенках практически постоянно по длине эжектора и уменьшается с увеличением тг , т. е. налицо все признаки неавтомодельного (отрывного) течения на боковых стенках эжекторного сопла, хотя при тех же значениях = 10-20 имеет место присоединение реактивной струи к верхней и нижней стенкам плоского эжекторного сопла. [c.235] Иллюстрация влияния относительной площади среза плоского эжекторного сопла на распределение статического давления по нижней (верхней) стенке эжектора дана на рис. 5.9 и 5.10, где приведены также соответствующие значения интегральных эквивалентных углов коничности ёдкв для соответствующего варианта. Изменение относительной площади среза эжектора осуществлялось при постоянной длине сверхзвуковой части 4, постоянной высоте эжектора одинаковых углах коничности в вертикальной плоскости 03 за счет уменьшения ширины эжектора Ь . Достаточно очевидно, что при этом изменяются углы коничности в горизонтальной 0J. и угловой 0yJ. меридиональных плоскостях, что приводит к изменению интегрального эквивалентного угла коничности ёэ в плоского эжекторного сопла. [c.235] Сравнение распределения давления по различным сечениям внутренней поверхности плоского эжекторного сопла с =3 при достаточно больших перепадах давления в реактивной струе и окружаюгцей среде (тг 18-20) представлено на рис. 5.11. [c.237] Приведенные на рис. 5.11 данные показывают, что при нулевом расходе воздуха в эжекторном канале донное давление (давление в застойной зоне), т. е. слева от области присоединения струи, практически одинаково во всех измеренных сечениях — по нижней, боковой поверхностях и в угловой области эжекторного сопла. Если, как отмечалось ранее, процесс присоединения струи к нижней поверхности сопровождается пиком давления, а на боковой стенке повышение давления значительно меньше, то процесс присоединения струи в угловой зоне эжекторного канала сопровождается егце меньшим повышением давления, чем на боковой стенке сопла. Это отличие распределения давления характеризует особенность проявления уголкового эффекта в плоском (прямоугольном) эжекторном сопле, связанного с увеличением толщины пограничного слоя в угловой области. [c.239] Влияние величины относительного расхода воздуха на распределение давления по нижней и боковой стенкам эжекторного сопла при достаточно большой величине степени понижения давления, соответствующей безотрывному (автомодельному) течению в сопле, представлено на рис. 5.12а, б, в. [c.239] Приведенные данные характеризуют три варианта плоского эжекторного сопла с максимальным заглублением звукового насадка рис. 5.12а — с относительной площадью среза сопла F = 3 (вариант 1 в таблице 5.1), рис. 5.12 — с отьюсительной площадью среза =2,3 и рис. 5Л2е — с F =2,5, величины F которых получены только за счет уменьшения ширины эжекторного сопла варианта 1. Влияние расхода вторичного воздуха на распределение давления в плоском эжекторном сопле аналогично этому влиянию в круглом эжекторном сопле. [c.239] Увеличение расхода воздуха в эжекторном контуре сопла приводит к повышению давления в застойной зоне эжекторного контура сопла, смещает пик давления в области присоединения ближе к срезу эжектора, несколько уменьшая высоту этого пика . Отмеченное выше влияние относительного расхода воздуха эжекторном контуре примерно одно и то же для всех приведенных на рис. 5.12 значений относительной площади среза сопла. [c.239] Сравнение распределегая давления по нижней и боковой стенкам плоского эжекторного сопла с F =3,0 при нулевом расходе воздуха в эжекторном канале представлено на рис. 5.13 для трех различных вариантов расположения среза сопла относительно среза эжектора (или трех различных значений эквивалентного угла коничности сопла) в соответствии с таблицей 5.1. Влияние уменьшения длины сверхзвуковой части плоского эжекторного сопла (или увеличение угла коничности, например, в вертикальной плоскости) аналогично этому влиянию в круглом эжекторном сопле и сопровождается смещением пика давления к срезу эжектора (в области присоединения струи к поверхности эжектора). На боковой стенке плоского эжекторного сопла влияние 4 (или 0J.) качественно проявляется так же как и на нижней, однако, как отмечалось выше, пики давления здесь носят менее выраженный характер, чем на нижней стенке. Следует также отметить, что при иллюстрируемом на рис. 5.13 влиянии длины сверхзвуковой части слабо изменяется такая интегральная характеристика, как относительное давление в эжекторном контуре плоского сопла (при х 50 мм), Pi/Pq onst. [c.239] Сравнение распределения давления по нижней (верхней) внутренней поверхности эжекторного сопла в центрмьной вертикальной плоскости на автомодельном режиме течения щ)и ЬQ2 = О для различных значений относительной плогцади среза сопла представлено на рис. 5.14. [c.241] Приведенные распределения давления соответствуют для каждого варианта безотрывному (автомодельному) течению в эжекторном сопле, т. е. случаю, когда это распределение не зависит от степени понижения давления Уменьшение относительной площади среза сопла Р от 3,0 до 1,8 приводит к монотонному увеличению давления в эжекторном контуре и на стенке сопла как перед областью присоединения струи к стенке сопла, так и за этой областью вплоть до среза эжектора. При этом с уменьшением Р пик давления в области присоединения струи, несколько уменьшаясь по уровню, смещается к срезу эжектора, что обусловлено более высоким уровнем давления в эжекторном контуре для вариантов с меньшими Р . [c.243] Вернуться к основной статье