ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Звуковое поле некруглого поршневого излучателя из "Ультразвуковой контроль материалов " Из излучателей этого типа наиболее распространены прямоугольные. Они являются либо квадратными, либо имеют большую сторону 0 = 2а и меньшую сторону 02=2Ь (рис. 4.25). [c.95] Поскольку прямоугольные источники звука не имеют симметрии тел вращения, поперечные сечения звукового поля па рис. 4.25 уже не будут окружностями, как у круглого поршневого излучателя. На рис. 4.25 показаны сечения звукового поля прямоугольного преобразователя с отношением сторон Ь/а = 0, в ближнем и дальнем поле. [c.95] Изобары в продольном сечении звукового поля с квадратным преобразователем были представлены на рис. 4.16. В случае прямоугольного преобразователя структура звукового поля, зависит от размеров обеих сторон и О2 или от отношений Оу/Х и ДгД. Сюда входит и отношение сторон Ь/а. Чтобы тем не менее можно было рассматривать звуковое поле обобщенно/ по аналогии с круглыми излучателями, нужно нормировать расстояния по большей стороне Ох расстояние от излучателя— по величине 0x 14%, а поперечные размеры — по самой величине 0 [475, 38]. Это и сделано на рис. 4.25. [c.95] Таким образом, для различных соотношений сторон получаются и различные кривые изменения давления в зависимости от расстояния. Обобщенная диаграмма этих кривых для излучателей с постоянной стороной Ох и различными сторонами 2= (Ь/а)01 показаны на рис. 4.26. [c.95] Однако ввиду отсутствия вращательной симметрии они выражены менее резко, чем у круглого излучателя. С уменьшением отношения Ь/а и главный максимум не располагается уже приблизительно на расстоянии 0x 14%, а на меньших расстояниях, как показано на рис. 4.26. Такую простую формулу для звуковых давлений на оси, как в уравнениях (4.9) и (4.14) для круглого излучателя, в случае прямоугольного излучателя вывести не удается. Кривые на рис. 4.26 были получены численным интегрированием [1341]. Кривые изменения давления с расстоянием в случае прямоугольных излучателей при работе эхоимпульсным способом имеются в литературе [441]. [c.97] Функция (4.21) весьма похожа на формулу (4.14) для круглого излучателя. [c.98] Пространственное представление характеристики направленности прямоугольного излучателя (беа боковых лепестков, отношение сторон 2 1, . [c.98] Математическое описание прямоугольных излучателей имеется в работах [475, 1156]. При экспериментальном определении длины ближнего поля можно воспользоваться литературными данными [1336, 1342]. Модель поршневого излучателя произвольной формы дается в работе [1503]. Звуковые поля электромагнитных излучателей приведены в работах [764, 1172] см. также раздел 8.4. [c.99] Вернуться к основной статье