ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Звуковое поле плоского круглого поршневого излучателя из "Ультразвуковой контроль материалов " Далее количественно рассматривается звуковое поле круглого поршневого излучателя в жесткой стенке на оси и затем поперек оси. [c.89] Отрицательные значения представляют собой, как известно, инверсию фазы. На рис. 4.19 показано изменение абсолютной величины по уравнению (4.8) — см., например [38]. [c.89] В зависимости от значения синуса, которое колеблется между О и 1, звуковое давление на акустической оси тоже меняется от О до 2ро. [c.89] Если пересечь звуковое поле круглого излучателя в местах экстремумов давления на оси, то и в поперечных профилях тоже будут наблюдаться минимумы н максимумы звукового давления (рис. 4.5). Их количество тоже определяется отношением D X. Побочные максимумы здесь уже ие достигают значения главного максимума (2ро). [c.91] Здесь /(X)—функция Бесселя, значения которой можно найти по таблицам, например [26] p z)—давление на оси (y=0) на расстоянии z, где J X)/X=l. Эта функция представлена на рис. 4.21 в прямоугольных координатах, а на рис. 4.15 — в полярных координатах. [c.91] при которых звуковое давление снижается до определенной доли максимального, например до 0,5 или 0,7, обозначают также через уо,5 или о.т или же в общем случае через уа, где а 1. [c.92] Численные примеры. Какую ширину будет иметь звуковой пучок при уменьшении эха на 6 дБ на расстоянии Ю Из уравнения (4.17) при z=N и iV=Z)2/4A и подстановке k из табл. 4.2 для эхо-способа и Д——6 дБ, 0,51 получается 26 = 0,25Z). Следовательно, звуковой пучок, сфокусированный в конце ближнего поля, сужается до четверти диаметра излучателя. [c.93] При импульсном эхо-методе имеются отличия от работы с непрерывным звуком, если нмпульс короче, чем примерно шесть колебаний, а также при неравиомериом возбуждении излучателя (раздел 4.8). [c.93] Кроме того, уравнения (4.16)—(4.18) справедливы только при D 3 X. По мере уменьшения отношения D/K угол раскрытия возрастает до 90° и далее остается постоянным. Характеристика свободного поля излучателя с DjX—l для продольных волн является почти сферической. Полусферическая характеристика, которая часто ошибочно ожидается, не может сформироваться, потому что свободная волна вдоль свободной поверхности всегда гасится, встречаясь с отраженной (движущейся по касательной) волной с противоположной фазой. [c.93] Изображение на рис. 4.23 неполно еще и в том отношении, что на нем е учитываются сильные поверхностные волны, которые излучаются маленьким излучателем одновременно с продольными и поперечными волнами. [c.94] Основы точечного направленного действия изложены в литературе [1044]. Новейшие применения синтезирования точечных источников описаны в работе 1588]. [c.94] На рис. 4.24 показаны такие нормированные границы пучка для уменьшения амплитуды эхо-сигнала на 6 и 20 дБ. Пучок ослабленный на 6 дБ, может рассматриваться как конус только начиная с расстояния около 0,8Ы. На расстоянии Ш он имеет ширину примерно В = 014, т. е. там он уже фокусирован. И только на расстоянии 4Л/ его размеры снова достигают диаметра излучателя О (рис. 4.24, а). Пучок, ослабленный на 20 дБ,, может рассматриваться как конус только начиная с расстояния около 1,ЗМ. На расстоянии N ширину пучка можно считать, примерно равной В=012, и только на расстоянии около 2,ЗЛГ снова достигается ширина, равная диаметру излучателя / (рис. 4.24, б). [c.95] Вернуться к основной статье