ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распространение волн в симметричном трехслойном плоском волноводе из "Лазеры на гетероструктурах ТОм 1 " В этой части параграфа из уравнений Максвелла будет получено приведенное волновое уравнение. Маркузе [1, 3] дал полное описание конфигураций поля (мод) в плоском волноводе, и мы, где это возможно, будем придерживаться терминологии и методов вывода, использованных в работах [1, 3]. При ознакомлении с теорией плоского диэлектрического волновода очень-полезна также работа Капани и Бурке [2]. Мы рассмотрим как ТЕ-моды, в которых электрическое поле поляризовано перпендикулярно направлению распространения, так к ТМ-моды, в которых перпендикулярно направлению распространения поляризовано магнитное поле. [c.48] Это уравнение представляет собой дифференциальное уравнение, описывающее распространение ТЕ-волны в плоском волноводе. Из него следует, что зависит от двух пространственных переменных л и г, а также от времени t. [c.50] Это общее решение будет использовано при дальнейшем анализе распространения волн в волноводе. [c.50] Граничные условия (2.4.34) и (2.4.35) означают, что тангенциальные компоненты электрического и мапштиого потей должны быть непрерывны на границе раздела диэлектриков. [c.52] Компонента 5 может быть получена аналогичным образом, ио для дальнейшего использования граничных условий она не понадобится. [c.53] Компоненты поля в области л df2, экспоненциально затухающие без фазового сдвига (или потерь) в поперечной плоскости, называются хвостами моды (evanes ent waves). В этом случае затухание является реактивным, а не происходит вследствие потерь, что приводило бы к фазовому сдвигу. [c.54] Неизвестной величиной в уравнении (2.4.45) является . Решить это уравнение относительно аналитически невозможно, поэтому оно должно решаться графически нлн численно на машине. [c.54] Вернуться к основной статье