ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Сложные среды. Вязко-пластичиость из "Основы теории пластичности Издание 2 " Ниже рассматриваются простые задачи, в которых осевые усилия отсутствуют. [c.386] Введем безразмерный параметр нагрузки д = 01 М . [c.388] Максимальный прогиб равен и = 1 . [c.389] Движение балки при сильной нагрузке ( 12). В этом случае при нагружении образуется пластическая зона л / (рис. 252, в), в которой изгибающий момент постоянен. Эта зона при определенных условиях (см. ниже) сокращается, стягиваясь в некоторый момент t = t в точку—пластический шарнир посредине. При происходит движение с одним неподвижным шарниром (рис. 252, г). [c.389] Движение при г г . В этой заключительной стадии движения угловая скорость вращения вновь отвердевшей половины балки определяется прежним уравнением (80.6), но с начальным условием при = Г со = со. [c.391] В средней точке балки в течение заключительной стадии движения образуется надлом. [c.391] В данном примере согласно (80.19) в промежутке времени (О, т) граница = о. т. е. неподвижна она смещается лишь при i т. [c.392] Нетрудно вычислить энергию, поглощенную балкой. Для средней нагрузки (i/o 12) поглощение происходит в центральном шарнире. При сильной нагрузке (i/o 12) энергия поглощается на стационарной границе = в зоне непрерывных пластических деформаций I и в центральном шарнире 1=1. [c.392] Другие случаи нагрузок (сосредоточенные, неравномерные,. ..) и закреплений балок рассмотрены в ряде работ 1 ] аналогичными приемами. Экспериментальные данные удовлетворительно подтверждают расчеты по жестко-пластической схеме при развитых пластических деформациях. Отмечаемые иногда расхождения обычно связаны с влиянием осевых усилий, возникающих прн больших прогибах, и отклонений от идеальной пластичности. [c.392] Вывести дифференциальное уравнение распространения деформации скручивания в предположении, что материал следует упруго-пластической схеме с площадкой текучести, а сечения стержня поворачиваются целиком. [c.392] Вернуться к основной статье