ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Напряженное состояние тонкой пластичной прослойки при растяжении (сжатии) из "Основы теории пластичности Издание 2 " В подобных условиях работает спай (склейка) известно, что спай значительно более прочен, чем стержень равного сечения, изготовленный из того же материала, что и спай. [c.268] Иногда выгодны сварные соединения, в которых металл шва значительно более мягкий, чем металл скрепляемых частей. Напряженное состояние в тонких прослойках отличается своеобразием, что может пролить свет на некоторые случаи неожиданных на первый взгляд разрушений. [c.268] Для оценки прочности металла важное значение имеет величина сопротивления отрыву. Измерение этой характеристики на стандартных образцах для пластичных металлов затруднительно обычно приходится проводить испытания при весьма низких температурах (для снижения пластичности). Если, однако, растягивать составной образец (рис. 183), состоящий из двух прочных цилиндрических частей 1 (диаметр 2а), соединенных между собой тонкой (к а) прослойкой 2 из испытуемого более мягкого металла, то при некоторой нагрузке Р происходит хрупкое (при малых деформациях) разрушение прослойки по некоторой неровной плоскости п-п. Знание напряженного состояния в прослойке позволяет определить величину сопротивления отрыву. [c.268] Случай плоской деформации, когда на поверхности контакта касательное напряжение всюду достигло предела текучести, изучен Прандтлем (см. 47). Решение Прандтля относится к конечной стадии пластического течения. [c.269] В условиях осевой симметрии аналогичное приближенное решение для конечной стадии можно получить, несколько видоизменив вывод Зибеля, относящийся к сжатию цилиндра. Ниже приводится также анализ процесса развития напряжений в прослойке по мере роста нагрузки. [c.269] Приведенное решение нарушается вблизи контура р = 1 и вблизи оси (как и для решения Прандтля). Поскольку х 1, то в тонкой прослойке возникают высокие нормальные напряжения, значительно превосходящие предел текучести. [c.270] При нагрузке р = о во всей прослойке сразу начинается пластическое течение, которое, однако, в дальнейшем сдерживается жесткими частями, вследствие чего на поверхностях контакта возникают касательные напряжения. Будем считать, что поверхности контакта остаются плоскими благодаря мягкости прослойки эта картина является приемлемым приближением. [c.270] Граничным условиям при р = 1 удовлетворим в смысле Сен-Венана, т. е. [c.270] Примем, далее, условие несжимаемости материала как в упругом, так и в пластическом состояниях, что не повлияет заметно на результаты, но существенно упростит решение. [c.270] Так как прослойка тонкая, то в дальнейшем будем строить приближенное решение задачи, разыскивая напряжения на плоскостях контакта = с и продолжая их в глубь слоя тем или иным способом. [c.271] Так как напряжение сг, значительно по величине, четно по g, то полагаем не зависящим от Тогда в прослойке а, определяется согласно (60.14). [c.272] Для тонких прослоек формулы (60.5) и (60.20) мало различаются. Приведенное значение р является предельным средним напряжением, которое можно приложить к прослойке. При достижении р . наступает развитое пластическое течение. [c.273] На рис. 186 показаны зависимости максимального напряжения z.max (при Г = 0) ОТ среднбго осевого напряжения р для ряда значений параметра толщины и. [c.274] Вернуться к основной статье