ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вязкость н сопротивление из "Основы теории крыльев и винта " КРЫЛО в ПЛОСКО-ПАРАЛЛЕЛЬНОМ ПОТОКЕ. [c.61] В общем случае комплексные величины, вследствие чего Х,У и будут иметь отличные от нуля значения. [c.63] Эти выражения содержат только первые три коэфициента ряда для вихря остающиеся коэфициенты соответствуют поэтому изменению формы профиля, не оказывающему влияния на подъемную силу или момент. [c.68] При значении X, равном получим профиль с постоянным центром давления. [c.69] Числовые значения этих функций для соответствующих точек хорды профиля даны в табл. 4. [c.69] Этот теоретический метод определения угла атаки и коэфициента момента при нулевой подъемной силе приводит к результатам, хорошо согласующимся с найденными экспериментальным путем величинами. При этом сравнении необходимо делать незначительную поправку, принимая во внимание, что в теории угол атаки измеряется от линии, соединяющей переднюю и заднюю кромку профиля, в то время как при экспериментальных данных он отсчитывается относительно касательной к нижнему абрису профиля. [c.70] Вычисление этого интеграла требует особого внимания к пределам интегрирования, так как знаменатель подинтегральной функции исчезает в точке = ф. Для определения значения необходимо поэтому вести интегрирование от О до (ю —е) и от (9 -Ь ) до -к, и найти предел при , стремящемся к нулю. [c.70] Теория плоско-параллельного потока идеальной жидкости привела к определению подъемной силы крыла в предположении существования циркуляции, но это решение является неполным во многих отношениях. Условия, являющиеся причиной возникновения циркуляции в начале движения, остались неисследованными не определенна величина циркуляции, за исключением профилей с острой задней кромкой. Гипотеза Жуковского, согласно которой циркуляция должна быть выбрана так, чтобы происходило плавное обтекание задней кромки, такисе требует критического исследования. Наконец теория не указала на существование лобового сопротивления профиля. [c.72] Для полного исследования этих проблем необходимо отказаться от простого допущения идеальной жидкости и определить влияние вязкости или внутреннего трения однако можно получить некоторое понятие о лобовом сопротивлении, не усложняя явления. При развитии теории подъемной силы было целесообразно рассматривать такие тела, которые давали большую подъемную силу при относительно малом лобовом сопротивлении, так что можно было пренебречь последним, не изменяя основных условий задачи. Подобно этому, при исследовани лобового сопротивления целесообразно в первую очередь рассмотреть тела больших поперечных размеров, симметричные относительно направления движения, для кото-рых подъемная сила равна нулю при большом лобовом сопротивлении. Как и раньше, будем рассматривать плоско-параллельный поток жидкости. [c.72] Величина этого коэфициента лобового сопротивления приблизительно в два раза меньше найденного экспериментальным путем сопротивления плоской пластинки, но идея отрыва жидкости от кромок пластинки согласуется с действительностью и может быть принята как отправной пункт развития теории лобового сопротивления. [c.73] Система вихрей Кармана. [c.73] Явление позади широкого тела более сложно, так как в этом случае мы имеем дело с двумя вихревыми рядами. Чтобы полностью исследовать их устойчивость, необходимо дать малое возмущение каждому вихрю. Далеко за телом вихри должны лежать на двух пара 1лельных направлению движения прямых, и легко показать, что возможны только два расположения вих-д д рей. Для того чтобы вихри остава-- -О лись на двух параллельных прямых. [c.74] Эта теория однако является неполной,и необходимо дальнейшее исследование потока в области между телом и вихревой системой для теоретического определения значений ц и Л. [c.75] При Этом приближении сопротивление прямо пропорционально напряжению вихрей, отходящих от кромок тела. Тело широкой формы, в особенности при наличии острых кромок, как у плоской пластинки, порождает сильные вихри и имеет большое сопротивление формы тело хорошей фор-Л1Ы, как например симметричный профиль, имеет чрезвычайно малое сопротивление формы, и лобовое сопротивление его вызывается главным образом тангенциальными силами и поверхностным трением. [c.75] Ламинарный поток между плоскими стенками. [c.77] Отсюда получим то же значение для силы трения, что и по градин ту давления. [c.78] Числовые значения вязкости. [c.78] Кинематически козфициент вязкости V имеет размерность длины, умноженной на скорость. В следующих таблицах даны величины х и в систе.ме С.0,8. и в технической системе. [c.78] Коэфициент вязкости р. какого-либо газа не зависит от давления и растет с температурой несколько медленнее, чем абсолютная температура. [c.78] Вернуться к основной статье