ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Простейшая математическая модель возбуждения колебаний из "Струйные и нестационарные течения в газовой динамике " отраженная от соплового блока, при этом не учитывается. [c.82] При этом следует иметь в виду, что система (3.27) может иметь корни, не являющиеся корнями системы (3.26). [c.83] На рис. 3.24 представлены результаты расчета и эксперимента по определению области существования сильной неустойчивости (область низкочастотных колебаний, удовлетворяющих названному условию) для преграды больших (гд 10) размеров. [c.83] На рис, 3.26 приведены результаты расчета (линия) и эксперимента (точки) по области существования колебаний ( сильная неустойчивость) для малого В отличие от случая больших Гп здесь область существования колебаний — замкнутая кривая. Ее левая граница (начало сильной неустойчивости при возрастании нерасчетности п) определяется теми же факторами, что и в случае больших Гц. Правая граница, локализующая область существования колебаний, связана, по мнению автора, с ростом диаметра диска Маха при возрастании п и связанным с этим изменением геометрии веерной струи, определяющей, как сказано выше, источник внешней акустической волны. [c.85] Ма = 1,55, гп = 1,Э. Линия — теория, точки — эксперимент ( п = = 4,55 (О), 5,45 (л), 6,35 ( )). [c.86] В таблице приведены числовые значения основных параметров, характеризующих а(и,Ма,п,Хп, в зависимости от у. [c.88] Описанная закономерность эволюции частотной характеристики системы нарушается при j = О, что соответствует области сильной неустойчивости. В зависимости от численного значения комплекса N = MoV возможны два сценария развития событий. [c.90] Уравнения (3.45) удовлетворительно описывают результаты эксперимента. [c.92] Представленные в статье результаты следует рассматривать как первый шаг на пути изучения описанных здесь чрезвычайно интересных в теоретическом и очень важных в практическом аспекте газодинамических эффектов. Обозначим наиболее важные из задач, требующих своего решения. Применительно к обоим эффектам (свободная и натекающал на плоскую преграду струя) — это изучение нелинейной стадии развития колебаний и описание установившегося автоколебательного режима. В случае струи, натекающей на плоскую преграду, даже в линейном приближении остался неучтенным следующий важный эффект. Колебания диска Маха в неоднородном (осевое распределение числа М перед диском Маха) потоке представляют собой источник энтропийных волн, распространяющихся к преграде. Иначе их можно представить волнами полного давления ро. Достигая преграды, они вызовут дополнительные возмущения. Это обстоятельство должно каким-то образом выделить область течения между диском Маха и преградой. Однако в предложенной модели данный эффект не был учтен. Для его объяснения нужны дополнительные исследования как теоретического, так и экспериментального плана. [c.93] Вернуться к основной статье