ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Волновые разрежения при изменении внешнего давления и сечения на конце трубы из "Статика и динамика ракетных двигательных установок Том 2 " Отдельно рассмотрим вопрос о расчете основных параметров для капельной жидкости с постоянной скоростью звука и для идеального газа. [c.109] Для ЖИДКОСТИ, если труба открывается полностью, внешнее давление входит в трубу и истечение жидкости происходит в направлении, обратном распространению волны. При распространении центрированной волны в трубе существуют такие области область с давлением ро, где жидкость покоится и куда еще не пришел головной фронт волны эта область лежит ниже граничной характеристики х=а1 область нестационарных параметров, в которой давление меняется в пределах а скорость жидкости соответственно в пределах 0 с с 1 для фиксированного момента времени эта область О—1 область стационарных возмущенных параметров, где с = эта область лежит выше другой граничной характеристики х= (а+сд)/. [c.109] К системе уравнений (3.20), (3.21) добавляем уравнение, связывающее скорость и давление в простой волне (3.19), где нижнпк индекс Л заменен на 1. [c.110] Из результатов числовых расчетов следует, что скорость течения жидкости и давление в области возмущенной стационарности практически не зависят от отношения площадей сечений slsu при условии 2ц ро—ph) Qa . В случаях, когда труба открывается постепенно или внешнее давление уменьшается постепенно, все приведенные расчетные соотношения остаются справедливыми с той лишь особенностью, что входящие в них изменяемые параметры являются функцией времени. При распространении волны область нестационарных возмущенных значений параметров с ростом расстояния уширяется (рис. 3.2). [c.111] Ниже приводятся расчеты уширения при постепенном открытие трубы. Здесь возможны два подхода. [c.111] Из ЧИСЛОВЫХ расчетов видно, что с удалением от открытого конца трубы интервал времени нестационарного процесса возрастает. [c.113] К этой системе следует добавить уравнение состояния (3.3), где А = 0. [c.114] С учетом этого система уравнений (3.24) преобразуется к одному уравнению, где связаны внешнее давление рн и давление газа перед отверстием рх. [c.114] Для определения условий, когда истечение из трубы становится критическим, следует положить Сн = —ан, так как истечение происходит в направлении, обратном распространению фронта волны. [c.115] В табл. 3.5, 3.6 представлены результаты числовых расчетов критических параметров газа при различ)ных п, когда в трубу входит центрированная волна разрежения. [c.116] При полном и мгновенном открытии трубы в вакууме на открытом конце трубы устанавливается критический режим истечения, и соответствующая характеристика б этом сечении направлена вдоль оси t, т. е. х= (Скр+акр) =0. Решение этой задачи приводится а работах [2, 15]. [c.117] Вернуться к основной статье