ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Закон изменения поверхности горения заряда во времени из "Статика и динамика ракетных двигательных установок Том 1 " Выбор формы заряда должен обеспечить характер изменения давления, а следовательно, и тяги двигателя во времени в соответствии с требуемой программой полета летательного аппарата. [c.119] Твердые ракетные топлива горят параллельными слоями, что в большинстве случаев позволяет, руководствуясь элементарными геометрическими соображениями, заранее рассчитать изменение поверхности горения как функцию доли сгоревшей части заряда гр = /( , т. е. определить зависимость а (if). [c.120] Заметим, что это возможно только при однородном поле скоростей горения топлива, т. е. когда линейная скорость горения одинакова для всех точек заряда. [c.120] Полное время горения заряда определяется толщиной горящего свода 6i, представляющей собой его наименьший линейный размер на главном направлении горения. [c.120] Иногда вместо зависимости а (гр) используют равноценную ей зависимость о (г), где z = е/ву — относительная толщина сгоревшего слоя заряда, соответствующая данному значению г] . [c.120] Очевидно, при строгом соблюдении постоянства поверхности горения а = 1, гр = г. Однако в действительности для большинства зарядов, которые считают нейтральными, наблюдается некоторое непостоянство поверхности при горении. [c.120] Рассмотрим некоторые общие закономерности поведения поверхности заряда при горении. [c.120] В общем случае периметр горящей поверхности Пр в поперечном либо меридиональном сечении заряда состоит из участков плавных кривых и точек их пересечения — изломов поверхности. На рис. 7.5 представлены характерные варианты изменения формы поверхности при горении различных элементов заряда. Если два соседних участка поверхности, пересекаясь, образуют угол меньше 180°, то в процессе горения угол перемещается вместе с горящей поверхностью, но остается постоянным. Если же этот угол больше 180°, то в процессе горения происходит скругление вершины угла. [c.120] Такое же скругление вершины угла будет наблюдаться возле точек пересечения горящей поверхности с бронирующим покрытием (рис. 7.5, д). [c.120] Для того чтобы определить поведение более сложного контура заряда, рассмотрим некоторый свободный от изломов элементарный участок криволинейного профиля (рис. 7.6). Примем за основное направление распространения горения ось х. [c.121] Очевидно, при осевом горении условием стабильности профиля явится постоянство скоростей йх1(И мя всех его точек, в противном случае профиль будет в процессе горения деформироваться. [c.122] В некоторых случаях при деформации начального профиля в неоднородном поле скоростей горения топлива возможно образование нового стабильного профиля. Устойчивость профиля обеспечивается за счет того, что, например, изменение скорости горения по координате у (при осевом горении) компенсируется соответствующим изменением угла а. Подробнее этот случай будет разобран в гл. 10. [c.123] Для большинства форм зарядов радиального горения требуемая характеристика прогрессивности достигается выбором соотношения дегрессивно и прогрессивно горящих антагонистических элементов поверхности. [c.123] Антагонистические элементы могут быть представлены в каждом сечении заряда, как, например, у звездки, либо разнесены по длине заряда, представляя по существу отдельные заряды с различным характером горения (щелевой заряд). [c.123] Наиболее характерные формы зарядов представлены на рис. 7.7. [c.123] Вернуться к основной статье