ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дальнейшие уточнения из "Отражение света " НЫХ расчетах. Это естественно, ибо сделанные предположения о среде и характере внутреннего поля совпадают с теми, которые делаются при независимом выводе этой формулы. Вместе с тем, ограниченная применимость формулы для реальных сред указывает на ограниченную справедливость этих предположений и для нашего вывода (что, однако, не ограничивает применимости теоремы погашения). [c.115] В этих расчетах выбирается такой размер сферы о, чтобы в нем находилось какое-то число молекул, суммарное усредненное влияние которых на выделенную молекулу принимается равным нулю (ср. также [1]). [c.115] Оценки [05] говорят, что формулы Френеля практически становятся применимыми уже на расстояниях порядка а от поверхности, т. е. во всех случаях, интересных для оптики. [c.116] Очевидно, что в изложенных рассуждениях заложена известная внутренняя нелогичность — поскольку в теореме погашения и последующих рассуждениях, а также в элементарном опыте показывается, что в стационарном режиме падающая волна Е до молекулы, находящейся в глубине среды, не доходит (или, во всяком случае, поле Е сильно деформируется), писать для такой молекулы уравнения (10.6)—(10.8) логически неправомерно. [c.116] Предположение о беспорядочном расположении осцилляторов принципиально не существенно. Были сделаны расчеты для простой кубической решетки, где поверхность среды образована одной из граней решетки и, таким образом, представляет собой квадратную сетку молекул вместо интегрирования производилось суммирование полей излучения указанных сеток. Этот метод предложен Эвальдом [11] и приводит к тем же результатам. Впоследствии он был усовершенствован Сивухи-ным [12] путем явного учета неоднородных компонент волнового поля внутри решетки и конечности расстояния, на котором нижележащие слои перестают давать свой вклад в поле у поверхности. [c.117] Следует отметить, что все уточнения теории относились только к процедуре расчета, а не к исходным физическим предположениям о характере внутреннего поля ), расположении и структуре излучателей и т. п., оставшихся неизменными 2). [c.118] Приведенный нами вывод более нагляден физически, однако пригоден лишь для границы вакуум — среда и должен быть пересмотрен особо для других случаев. Это было проведено для случая границы двух сред П1 .П2), для полного внутреннего отражения П П2= ), для анизотропных и оптически активных сред [6, 16—18]. Как мы увидим ниже, теорема справедлива и в нелинейной оптике обобщение ее было проведено также для нелинейных, неоднородных и анизотропных сред [19]. Доказан также аналог теоремы погашения для неоднородных сред [20—22]. [c.118] В такой постановке теория применима лишь для веществ молекулярной структуры. При наличии зонной структуры ее применимость должна быть рассмотрена дополнительно. [c.119] Не входя в обсуждение деталей расчета, которые связаны с примитивностью модели, позволительностью для неоднородных волн предположения Уо -к и т. д. ), отметим, что теорема погашения оказывается применимой и при наличии токов проводимости как основного фактора взаимодействия со светом этот вывод, видимо, остается справедливым и при уточнении теории и в применении к другим веществам зонной структуры. [c.119] Показано [10], что и при значительной пространственной дисперсии (вблизи полос экситонного поглощения) при наличии экситон-фотонных взаимодействий мод (поляритонов) имеет место теорема погашения ее аналог справедлив и в средах нелинейных. [c.119] Сказанное говорит о полной универсальности теоремы и, по-видимому, о том, что она не связана с какой-либо конкретной макроскопической моделью. А priori это представляется естественным проявлением в теории экспериментального факта отсутствия прошедшей первичной непреломлепной волны. [c.120] То обстоятельство, что формулы Френеля оказывались в простейших выводах приближенными и справедливыми лишь на некотором расстоянии от поверхности, дало повод впоследствии высказывать предположения (правда, небезупречно обоснованные) о том, что теорема погашения справедлива нестрого и лишь в оптической области. Однако в современных расчетах, как указывалось, доказательство теоремы достаточно строго. [c.120] В работе [23] задача об отражении света решена совершенно иным путем — макроскопическим расчетом методом функции Грина, причем получены интегральные уравнения, выражающие теорему погашения в общем виде. [c.120] К аналогичному выводу приходят авторы работы [24], в которой теорема погашения получена иным путем из уравнений Максвелла и уравнений связи. При надлежащем выборе уравнений связи теорема применима для проводников и сверхпроводников, диэлектриков, оптически активных веществ (ср. [25,26]) и магнетиков. [c.120] Характер получаемого соотношения для п зависит от выбора граничных условий в частности, характер граничных условий и, следовательно, соотношения для п зависит от дискретности или континуальности среды (уже в 1 было отмечено, что все исходные предположения о физических процессах на границе — характере поверхностных токов проводимости, поляризации и смещения— заложены в выборе граничных условий). Дискретность структуры приводит к возникновению поверхностных токов. Авторы приходят к тому же выводу, что и Сивухин дискретность поверхности может быть формально учтена введением некоторого переходного слоя (ср. 22). [c.120] Вернуться к основной статье