ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Отражение от прозрачных изотропных сред из "Отражение света " Если среда 1 прозрачна и изотропна, решение задачи наиболее просто. [c.27] Первое решение соответствует падающей волне, второе, (3.5),—-единственно возможной отраженной. [c.27] На рис. 2 видно, что концы всех векторов к лежат на одной прямой, параллельной N это следует из (1.10а). [c.28] Необходимо иметь в виду, что принцип излучения, в той форме, как он применяется здесь, строго говоря, относится к направлениям скорости групповой, в тексте же рассматриваются скорости фазовые. Отождествление их допустимо лишь в данном приближении (монохроматические волны, отсутствие дисперсии). От границы должна быть направлена групповая скорость фазовая же может быть направлена и к границе. (В принципе возможны случаи, когда эти скорости имеют разные знаки [9] ).) Поэтому в общем случае эти утверждения должны быть уточнены дискуссию см. в работе [9а]. [c.29] что амплитуда отраженной волны, в отличне от волнового вектора ее, зависит от свойств среды 2. [c.30] Вопрос о выборе знаков перед отношениями в правых частях (3.20) и (3.21) и необходимых здесь соглашениях многократно дискутировался [07, 014, 11—16] имеющийся здесь произвол обусловлен отмеченным выше произволом в выборе фаз, удовлетворяющих уравнениям Максвелла и граничным условиям — приравниванием фаз в (1.3) с точностью до +гя. Если потребовать, чтобы системы координат (тройки ортов для вектора Е) и в падающей, и в отраженной волнах были правыми, то знаки в (3.22) и (3.23) должны быть одинаковы выбор в обоих формулах знаков -f или — остается произвольным. Однако в литературе нет единообразия (ср. обзор [16]) в ряде монографий, например, [03, 08] в (3.22) выбран знак — , а в (3.23) знак -f , в некоторых же, например [04] — поступают наоборот. В [07, 013, 11, 17] приняты знаки -f . В отечественной литературе по металлооптике [014, 12] приняты знаки — в обеих формулах. Такой же выбор сделан в работе [011] ив известном курсе лекций Фейнмана принят он и в настоящей книге. [c.31] При анализе энергетических соотношений выбор знака безразличен он существен для поляризаций и фаз, причем одинаковые знаки технически удобнее. [c.31] Сделанный нами выбор знаков и направлений соответствует при нормальном падении на более плотную среду отражению с потерей полволны , а на менее плотную среду — без потери полволны (см. ниже). [c.32] Анализ простейших формул (3.22) и (3.23) приводит к следующим выводам о физической стороне процесса. [c.33] Требование к системам координат, сформулированное выше, приводит, таким образом, к расположению векторов, показанному ) на рис. 6 видно, что ц меняет знак при я/2=ф-[- ф, т. е. меняет фазу. [c.33] О Обходы векторов Ец, Ех, к — правые в обоих лучах. [c.33] В обоих случаях линейно поляризованный свет после отражения остается линейно поляризованным, однако плоскость поляризации поворачивается поворота не происходит только, если одна из компонент в падающей волне равна нулю. [c.36] Результаты расчета при 21 = 1,52 и а=45° приведены на рис. 7. [c.36] Как видно, поворот азимута колебаний весьма велик. Это нужно учитывать в поляризационных измерениях. [c.37] Разности фаз между од-поименными компонентами Рч5- - Поворот азимута колебании при отражении [угол (6—а)] В падающей и отраженной зависимости от ф (а=45°). волнах бх, б и между ком- б) /гл=2,60. [c.37] Поведение компонент при нормальном падении, когда они неразличимы, естественно, одинаково при nj n2 теряется V2 волны. [c.38] Определение понятия разности фаз между падающей и отраженной волнами наиболее естественно вводится следующим образом. [c.38] Прямая падающая и претерпевшая отражение волны сводятся в одну точку при следовании примерно в одном направлении результат интерференции определяет ту дополнительную разность фаз, которая возникла вследствие отражения. Подобная ситуация может быть реализована при больших ф зеркалом Ллойда, при малых — двукратным отражением. [c.38] Легко убедиться, что I = jl , Ягц = [ Чи, т. е. отражение— полное (рис. 8). Значение ф, при котором sin ф == njrii, называется критическим, фкр (фкр = 90 , ср. рис. 3, б). [c.38] Вернуться к основной статье