ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Основные уравнения для потока сжимаемой жидкости из "Турбины тепловых и атомных электрических станций Издание 2 " Преобразование энергии в турбинной ступени, а также энергетические характеристики других элементов проточной части турбины — стопорных и регулирующих клапанов, выходных патрубков, перепускных труб, отборов пара из корпуса турбины и других — описываются в общем случае на основе законов течения сжимаемой жидкости (пара или газа), которые изучаются в курсе гидрогазодинамики. Механика потока сжимаемой жидкости является основой для проектирования и совершенствования проточной части турбины, а также для изучения явлений, возникающих в проточной части при эксплуатации. [c.39] В настоящей главе рассматриваются некоторые вопросы из механики сжимаемой жидкости — основные законы одномерного движения и некоторые случаи двухмерного и пространственного течения, необходимые для описания процессов в проточной части турбины. [c.39] Одномерным называют такое движение жидкости, когда во всех точках поперечного сечения канала параметры жидкости (скорость, давление, удельный объем и др.) можно считать постоянными, а изменение параметров происходит вдоль канала. В реальных потоках рабочего тела в паровых и газовых турбинах параметры в поперечном сечении канала не сохраняются постоянными. Например, скорость потока вблизи стенок вследствие трения всегда ниже, чем в ядре потока в криволинейных каналах давление поперек потока изменяется, причем на границе такого канала с большим радиусом кривизны оно всегда выше, чем на границе канала с малым радиусом кривизны, и т.д. При использовании уравнений одномерного движения для потоков в проточной части турбин делают допущение о постоянстве параметров в поперечном сечении канала. [c.39] Кроме двух описанных допущений для потоков в проточной части турбин часто делают и другие допущения — например, об отсутствии теплообмена между потоком и стенками каналов и др. [c.39] Рассмотрим основные уравнения одномерного движения сжимаемой жидкости, необходимые для описания процесса преобразования энергии в турбинной ступени и ее расчета уравнения состояния, неразрывности (расхода), количества движения и сохранения энергии. [c.39] Уравнение состояния для пара в общем случае, т.е. для всей области перегретого пара, а также для области влажного пара, имеет относительно громоздкий вид и практически используется только при расчетах на ЭВМ. [c.40] Широкое распространение в практике расчетов получили таблицы водяного пара и построенная на основе этих таблиц /г, i-диаграмма водяного пара, которые позволяют с достаточной точностью проводить расчеты состояния пара в любой области. [c.40] Для пара показатель изоэнтропы в этом уравнении изменяется в зависимости от состояния для перегретого пара к = 1,26. .. 1,33 ив среднем для приближенных расчетов можно принять к = 1,3, для сухого насыщенного пара к = 1,135. При расчетах с помощью h, s-диаграммы изоэнтропийное изменение состояния определяется вдоль линии s = onst. [c.40] равная проекции сил давления. [c.41] Уравнение сохранения энергии (2.11) справедливо как для потоков с потерями механической энергии (за счет трения и других диссипативных процессов), так и для изоэнтропийных потоков, т.е. потоков без потерь механической энергии. [c.42] Следует заметить, что уравнение импульсов для изоэнтропийных потоков (2.10) легко приводится к форме (2.14). Таким образом, уравнение импульсов для изоэнтропийных потоков совпадает по форме с уравнением сохранения энергии однако для неизо-энтропийных потоков (потоков с необратимыми потерями механической энергии) уравнение сохранения энергии не изменяет своего вида, а уравнение импульсов должно включать член, учитывающий силы сопротивления (трения и т.п.). [c.42] Вернуться к основной статье