ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Экспериментальные результаты из "Ядерный синтез с инерционным удержанием " Экспериментальные результаты. Энергетический спектр нейтронов, полученных в модельных опытах [3], анизотропен. Спектр нейтронов, выходящих в радиальном направлении, имеет максимум 2,45 МэВ, что соответствует энергии нейтронов реакции d(d, прНе. Полуширина этого распределения составляет 250-300 кэВ. Энергетический спектр нейтронов, выходящих вдоль оси от катода к аноду, смещен в сторону меньших энергий и его максимум от опыта к опыту оказывается в диапазоне от 1,8 до 2,0 МэВ. Полуширина этого распределения 600 кэВ. [c.189] Как и энергетический спектр, полный выход нейтронов Yt также различен вдоль двух направлений наблюдения. [c.189] Пространственная анизотропия нейтронного выхода и анизотропия энергетического спектра нейтронов фактически определяют их ускорительное происхождение. Расчеты показывают, что полученные нейтронные спектры могут быть обусловлены взаимодействием потока дейтонов, ускоренных до энергии 200-500 кэВ, имеющего продольную температуру 200 кэВ и поперечную 20-50 кэВ, с плотной дейтонной мишенью, ионная температура которой Т 1 кэВ. Анализ анизотропии выхода Yt, выполненный с учетом энергетических и угловых зависимостей сечения DD-реакции, показал, что росту полного нейтронного выхода соответствует увеличение энергии ускоренных дейтонов, которая достигает 0,3 МэВ при максимальных Yt. Зона ускорения дейтонов — виртуальный ионный диод в прианодной области. [c.189] Анализируя условия возникнования такого потока, отметим прежде всего, что низкая поперечная эффективная температура потока быстрых дейтонов означает, что они ускорены и движутся в зоне, где магнитное поле пинча сравнительно мало, то есть вблизи оси симметрии пинча. По самому построению аксиально неоднородного пинча естественно допустить, что зона ускорения дейтонов находится над плотной частью пинча в прианодной зоне, где по условиям неоднородного заполнения зазора газом погонное число частиц и начальная плотность малы. [c.189] Результаты расчетов тока дейтонного пучка, необходимого для производства 10 нейтронов за импульс, показывают, что экспериментальным значениям параметров [3] соответствует ионный ток 0,2-0,3 МА, то есть при длительности нейтронного импульса 50 не полное число быстрых ионов, вошедших в пинч-мишень, должно достигать 5 10 . [c.189] Свойство неоднородного Z-пинча собирать ускоренные дейтоны на оси системы и направлять их движение главным образом от анода к катоду является причиной большого нейтронного выхода, наблюдаемого в экспериментах [3]. Оно объясняет его пространственную анизотропию, а также анизотропию энергетического спектра нейтронов. Этот эффект способствует увеличению количества быстрых дейтронов, попадающих в плотную плазму-мишень, повышая, в конечном счете, эффективность производства нейтронов в Z-пинчах. [c.190] Таким образом, в опытах на Ангаре-5-1 в аксиально неоднородном дейтериевом Z-пинче получен нейтронный выход до 3 10 DD-нейтронов/имп. при полном разрядном токе 2 МА. Показано, что выход нейтронов обусловлен генерацией пучка дейтонов в прианодной зоне пинча и самофокусировкой их на пинч-мишень в прикатодной зоне. Пучок дейтонов имеет ток 0,2 МА при плотности ионного тока 10 МА-см . Следует отметить, что в работах [4-6] для этого эксперимента предложены и другие интерпретации. [c.190] Вернуться к основной статье