ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Энерговыделение в бланкете реактора из "Ядерный синтез с инерционным удержанием " Дополнительными важными факторами являются возможность эффективной очистки теплоносителя от трития и возможно более высокая забочая температура. В настоящей работе выбрана эвтектика РЬззЬ /, теплофизические параметры которой представлены в табл. 4.15 и на рис. 4.19 и 4.20. [c.120] В основном схемы бланкета ИТР структурно совпадают между собой. Первая стенка выполняется из керамики, через поры которой просачивается теплоноситель, образуя защитную пленку (либо эта пленка образуется в результате непосредственной инжекции жидкометаллических соединений на поверхность стенки). Далее идет зона, заполняемая теплоносителем и, возможно, размножителем нейтронов (Ве), которую замыкает задняя стальная стенка. [c.120] Для оценки энерговыделения в бланкете будем исходить из сферически-симметричной модели нейтронного излучения из мишени с полной энергией в импульсе 350 МДж. Двумерные расчеты процесса переноса нейтронов с помощью кода M NP [45] показали, что коэффициент воспроизводства трития (КВТ) для бланкета, структура которого приведена в табл. 4.16, равен 1,12, а коэффициент усиления Л/= 1,05. [c.120] Нейтронный нагрев бланкета приводит к генерации импульса давления, зависящего от характеристик импульса тепловыделения глубины проникновения Ь и длительности о- Анализ нейтронных процессов в бланкете приводит к следующим значениям величин Ь О, 6 м и 0 10 с. В течение тепловыделения происходят процессы теплопроводности и акустической разгрузки материала. Динамическая разгрузка в течение времени тепловыделения существенна, если характерные времена тепловой диффузии и распространения акустических волн 1а вдоль пути прохождения теплового импульса длиной Ь много меньше или сравнимы с длительностью теплового импульса о о, о где 1с1 и а с, а X и с — коэффициент температуропроводности и скорость звука, соответственно. [c.121] Оценка эффективных значений бланкета с рассматриваемой многослойной структурой требует численного анализа термоупругих процессов. Поскольку основная часть бланкета представляет собой объем, занятый теплоносителем, то для грубой оценки характерных времен можно взять свинец ( = 2,4- 10 м с= 1800 м-с ) и получить значения 1с[ = 1,1 х с и = О, 89 Ю с, которые много меньше, чем о- Таким образом, тепловыделение можно считать мгновенным. [c.121] В процессе изохорического нагрева данные по тепловыделению, представленные в табл. 4.15, позволяют получить оценку максимальных напряжений в материалах бланкета. Положив коэффициент Грю-нейзена равным 2, получаем значения напряжений в керамической стенке и в ванадиевом сплаве, соответственно, 3-10 Па и 2 10 Па. В условиях циклического нагрева материалов требуется, чтобы эти напряжения не превышали бы пределов упругости. Для Si эта величина )авна (Ту = 7 10 Па, а для ванадиевого сплава — сгу = 2,5 10 Па 23]. Хотя пределы в данном случае и не превышены, требуются дополнительные более точные численные оценки, т.к. характерные значения достаточно близки к предельным, и, кроме того, необходимо учесть радиационные повреждения материалов. [c.122] Вернуться к основной статье