ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Цилиндрическая мишень прямого облучения с быстрым поджиМишени для систем с драйвером на основе Z-пинча из "Ядерный синтез с инерционным удержанием " Если отказаться от двустороннего облучения и допустить вывод ионных пучков из экваториальной плоскости (под углами 20° и 60° к горизонтальной плоскости), а также достаточно равномерное их распределение по азимуту, то конструкцию мишени с тесным хольраумом можно суш.ественно упростить. В работе [21] предложен вариант мишени этого типа со сферическим хольраумом. В соответствии с геометрией облучения, при которой ионные пучки входят в мишень под углами, соответствуюш.ими нулям полинома Лежандра Р4 в), эта мишень была названа Р4-мишенью. [c.60] Тяжелые ионы с энергиями Ei 0,5 ГэВ/нуклон имеют сравнительно длинные пробеги ( 5-20 г м ), которые практически несовместимы со сферической геометрией сжатия топлива. В этом случае естественной альтернативой становятся цилиндрические мишени, в которых ионные пучки распространяются вдоль оси цилиндра. Высокая энергетическая эффективность мишени достигается 1) использованием схемы прямого облучения для сжатия DT-топлива и 2) быстрым искровым поджигом с торца, с помощью мощного ионного импульса, в результате чего вдоль сжатого DT-цилиндра распространяется ква-зистационарная волна термоядерного горения. [c.61] Предлагаемая цилиндрическая мишень схематически изображена на рис. 3.4. Она срабатывает под действием двух отдельных ионных импульсов сжимающего импульса относительно низкой мощности и поджигающего импульса высокой мощности. Соответственно, работа мишени была исследована в два этапа зажигание, которое является существенно двумерным процессом, рассчитывалось по двумерной программе, и стадия сжатия — была оптимизирована с помощью одномерной программы. [c.61] Сжатие мишени. Тангенциальная (по отношению к ускоряемым слоям) схема облучения в цилиндрических мишенях позволяет обеспечить высокую степень азимутальной симметрии вложения энергии — важная предпосылка для использования прямого облучения — путём быстрого (с периодом О, 1 не) враш.ения сжимаюш,его пучка вокруг оси мишени (см. рис. 3.4 а). Осевую однородность нагрева можно контролировать, используя мишень с длиной меньшей пробега, т.е. оставляя пик Брэгга за пределами рабочей части мишени и используя лишь около 2/3 полной энергии ионов. При этом, возможно, мишень придётся облучать с обоих концов. Предположив, что требуемая азимутальная однородность нагрева ионами может быть обеспечена, стадию сжатия можно исследовать с помош,ью одномерной гидродинамической программы. [c.63] Оптимизация стадии сжатия проводилась по одномерной трёхтемпературной программе ОЕША (ИТЭФ, Москва), снабженной специальным алгоритмом для адекватного учета эффекта просветления. [c.63] Для реактора ИТС с драйвером на основе Z-пинча, работающего при низкой частоте повторения микровзрывов, необходимо осуществление микровзрыва с возможно большим энерговыделением. При ограниченном запасе энергии для инициирования микровзрыва это требование фактически означает создание микровзрыва с большим коэффициентом термоядерного усиления энергии G. [c.65] В настоящее время обозначены два подхода к проблеме инициирования микровзрыва с помощью Z-пинча. Эти подходы схематически представлены в нижеследующей таблице 3.5. [c.65] Вернуться к основной статье