ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Мишени тяжелоионного синтеза из "Ядерный синтез с инерционным удержанием " Минимальное допустимое значение коэффициента усиления (С) мишени определяется значениями КПД ускорителя (щ) и теплового цикла. При КПД теплового цикла около 30% принято считать, что произведение Сг] не должно быть ниже 10 (в противном случае нельзя обеспечить экономически выгодное производство электроэнергии). Поскольку реалистичные значения КПД тяжелоионных ускорителей составляют 25%-35%, коэффициент усиления тяжелоионной мишени должен удовлетворять условию С 30-40. [c.53] В мишенях прямого облучения ускорение сферической оболочки DT-топлива вместе с окружающим слоем инертного вещества (пушера) осуществляется непосредственно газовым давлением нагретой плазмы абсорбера — слоя, где происходит поглощение облучающих ионов. На стадии ускорения граница раздела между более плотным пушером и менее плотным абсорбером подвержена действию классической неустойчивости Рэлея-Тэйлора, которая экспоненциально усиливает любые неоднородности энерговыделения и может привести к прорыву ускоряемой оболочки. При этом следует различать два варианта прямого облучения ионными пучками фронтальный и тангенциальный. [c.54] При фронтальном облучении ионные пучки входят в мишень радиально, т.е. перпендикулярно неустойчивой границе. В этом случае практически нет надежды добиться сколько-нибудь существенной стабилизации неустойчивости (т.е. уменьшения её инкремента по сравнению с классическим значением, соответствующим числу Атвуда, Art =1) [17]. В результате неизбежные неоднородности энерговыделения на уровне одного и более процента, возникающие из-за перекрытия соседних пучков при их сферическом расположении вокруг мишени, быстро нарастают и практически не оставляют надежды на успешное срабатывание мишени и достижение одномерных коэффициентов усиления. Чтобы дать представление, о каких одномерных значениях G идет речь, сошлемся на работу [18], где для фронтального облучения сферически-симметричным пучком 10-гэвных ионов Bi с полной энергией E d = 6, 12 МДж и мощностью Nd = 720 ТВт получен коэффициент усиления G = 418. [c.54] ИТЭФ и описанное в параграфе 3.3.4 данного раздела. В этой мишени предполагается использовать быстрый поджиг сверхмош.ным пучком ионов с одного торца цилиндра с последующим распространением самоподдерживающейся волны горения по сжатому шнуру DT-топлива. Предварительные расчеты показывают, что в мишени этого типа можно рассчитывать на значения G = 50-150 при энергии тяжелоионного драйвера Ed = 10-20 МДж. [c.55] Вернуться к основной статье