ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы О физической интерпретации параметра из "Математические основания статистической механики " Мы видели, что в нашей общей механической теории параметру д принадлежала исключительная роль при описании состояния системы в целом значение этого параметра существенным образом входило в выражения всех физических характеристик системы, которые мы рассматривали. [c.82] С другой стороны, физическое понятие температуры, до сих пор не нашедшее себе никакого воплощения в нашей механической теории, играет, как известно, основную роль в термодинамике пытаясь, поэтому, построить чисто механическую теорию тепловых процессов, мы неизбежно должны искать интерпретации этого физического понятия в терминах нашей теории. [c.82] Если постулат (72) уже в пределах теории одноатомного идеального газа естественно требует всесторонней проверки вытекающих из него выводов, то в отношении более сложных физических систем мы в данный момент тем более ничего конкретного о существовании функциональной зависимости между и Т и о форме этой зависимости сказать не можем. Мы увидим в следующей главе, что построение основ термодинамики на базе нашей механической теории совершенно естественно приведет нас к распространению постулата (72) на весьма широкий класс физических систем. [c.82] Здесь же мы приведем еще только одно соображение, говорящее в пользу предположения об однозначной зависимости между д и температурой системы. Пусть мы имеем две физические системы, температуры которых соответственно равны Т и Т2, а значения параметра д равны и Если мы эти две системы (Т1, т 1) и (Т2, т 2) соединим в одну систему (Т, д) (т. е. допустим энергетическое взаимодействие между ними), то установившаяся температура Т суммарной системы всегда имеет значение, промежуточное между Т1 и Т2 в частности, если = Т2, то и Т сохраняет это же самое значение. Если теперь, как мы хотим предположить, д есть взаимно однозначная (и следовательно, монотонная) функция температуры, то, очевидно, и значение д для суммарной системы должно быть промежуточным между и т 2 легко убедиться в том, что величина д, действительно, обладает этим фундаментальным свойством температуры. [c.82] В самом деле, пусть Ф1(а), Ф2(а) и Ф(а) означают соответственно ведущие функции составляющих систем и суммарной системы, а Е1, Е2 и Е их полные энергии (так что Е = Е Е2 и Ф(о ) = Ф1(о ) Ф2(а)). [c.82] Очевидно, проведенное рассуждение имеет силу для любых физических систем рассматриваемого нами общего типа. [c.83] Вернуться к основной статье