ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Плоские поршневые излучатели из "Электроакустика " Совершенно ясно, что описанные явления, связанные с диффракцией волны от излучателя, могут иметь место только для волн, длина которых велика по сравнению с размерами излучателя, т. е. в области достаточно низких частот. При высоких частотах длина волны мала сравнительно с радиусом шара и огибания его излучаемой волной уже не будет происходить иначе говоря, изменения давления будут совершаться настолько быстро, что разрежения и сжатия не будут успевать компенсировать друг друга. [c.105] Явление диффракции волны от излучателя характерно, конечно, не только для осциллирующего шара, но и для других осциллирующих излучателей, хотя бы и не имеющих сферической формы. Именно наличие этой диффракции и служит физическим признаком, отличающим излучатели первого порядка от излучателей Нулевого порядка. [c.105] Укажем здесь, что применение щитов достаточно большого по сравнению с длиной волны paз iepa — таковы щиты (экраны), в которых обычно монтируются громкоговорители,— представляет собой способ исключения диффракционных явлений, т. е. выравнивания звуковых давлений по одну и по другую сторону от излучателя, путём экранирования его передней и оборотной сторон друг от друга. [c.105] В качестве первого примера мы рассмотрим круглую поршневую диафрагму, колеблющуюся в отверстии бесконечно протяжённого щита перпендикулярно к его плоскости. Благодаря- наличию бесконечного щита явления диффракции волны на излучателе полностью исключены, и мы имеем излучатель нулевого порядка. Расчёт поля и сопротивления излучения такого устройства оказывается достаточно сложным так как математические детали не представляют технического интереса, то мы ограничимся здесь, как и в дальнейшем содержании этого параграфа, только сводкой и разъяснением основных формул. [c.106] При изменении угла 6 от О до 90° аргумент функции (3.35) меняется от О до 0,25, а сама функция, как видно из графика рис. 49, уменьшается от 1 до 0,99. Понятно, что практически не отличается от т. е. диафрагма даёт ненаправленное излучение (характеристика направленности, для этого случая дана на рис. 50, а). [c.107] Характеристика-направленности для ка — Ъ представлена на рис. 50, с бросается в глаза, во-первых, резко выраженная острота направленности и, во-вторых, наличие направления (8 = 8о), в котором звуковое давление отсутствует (/ 9=0). [c.107] Отметим попутно, что перемене знака функции Ф (8) отвечает изменение фазы давления на противоположную, не представляющее интереса и не учитываемое диаграммой рис. 50, с. [c.107] Млении, нормальном к плоскости диска (щит отсутствует). 1 к и осциллирующий шар, такая диафрагма представляет сйбой излучатель первого порядка, чем и объясняется качественное сходство обоих случаев. [c.111] Характеристика направленности при ka по форме близка к восьмёрке (как в случае осциллирующего шара) при ka l она мало отличается от характеристики направленности диафрагмы в щите (3.35). [c.111] Заметим, что, как видно из сопоставления формул (3.40) и (3.48), наличие щита увеличивает активное сопротивление на низких частотах вдвое. [c.112] ИЗЛУЧЕНИЕ ЖЕСТКОГО КОНУСА. [c.113] Вернуться к основной статье