ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дифференциальные уравнения движения баллистической ракеты из "Основы техники ракетного полета " Таким образом, нормальное ускорение, направленное к центру кривизны, оказывается равным vO. [c.244] Остается составить еще одно уравнение, связанное с вран1е-иием ракеты как жесткого целого в плоскости тангажа. [c.244] Система дифференциальных уравнений (6.2) — (6.4) еще ие является полной, и ие только потому, что описывает движение ракеты в одной плоскости. Как раз для целей баллистических расчетов. модель плоской траектории позволяет в достаточной мерс точно определить все интересующие нас траекторные параметры. Дело совсем в другом. [c.245] Уравнения следует дополнить условием и даже условиями выведения ракеты на активном участке траектории. А это, как мы уже знаем из гл. I, обеспечивается прежде всего программой изменения угла тангажа. [c.245] Возвращаясь к структуре уравнений (6.2) — (6.4), мы видим, что входящие в них величины остаются пока нераскрытыми. Чтобы произвести интегрирование, необходимо знать, что от чего и как зависит. [c.246] Совершенно ясно, что аэродинамические силы зависят от скорости, высоты полета и угловой ориентации ракеты относительно потока. Сила тяги не остается постоянной она меняется хотя бы уже потому, что с высотой меняется атмосферное давление, а кроме того, может меняться и расход компонентов. Масса ракеты во времени уменьшается в соответствии с расходом топлива. Наконец, даже ускорение силы тяжести g, если речь идет о больших высотах, должно рассматриваться как величина переме 1иая. [c.246] Все эти вопросы мы сейчас н рассмотрим. Начнем со свойств атмосферы и аэродинамических сил. [c.246] Вернуться к основной статье