ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Тонкая структура линии рассеянного света в стеклах и жидкостях с большой вязкостью из "Молекулярное рассеяние света " БОМ эфире бензолсульфокислоты ) (в дальнейшем для сокращения -эфир),и салоле ). В первых двух жидкостях были также измерены все необходимые параметры для вычисления интенсивности рассеянного света. Установка Величкиной [188, 189] (см. 11) позволяла производить измерения в широком интервале температур. [c.328] Пентан сохраняет малую вязкость вплоть до температуры замерзания (—130° С). [c.328] На рис. 72 приведены данные Величкиной [188, 189]. За единицу выбрана интенсивность рассеянного света при 18° С (/lg). В пределах точности измерения интенсивности ( 10—15%) теория хорошо согласуется с опытом. [c.328] При измерениях в триацетине в интервале температур от —20 до—20° С было показано, что в пределах точности экспериментальные точки совпадают с кривой, построенной по формуле Эйнштейна. То же самое имеет место для -эфира. Таким образом. [c.328] Сплошная кривая — расчет. Точками нанесены экспериментальные данные. [c.328] ВЯЗКОСТЬ 0,27 пз и плотность 1,16 г/сж При температуре тин переходит в аморфное состояние. [c.328] Я 4358 A. Для той же возбуждаю-щей линии выполнены измерения степени деполяризации рассеянного света при освещении естественным светом. Результаты измерения приведены в табл. VIII. На рис. 74 показана температурная зависимость деполяризации в салоле. [c.329] Кривая проведена по экспериментальным точкам. [c.329] Далее были измерены отношение интенсивности рассеяния в триацетине и в Р-эфире к рассеянию света в жидком бензоле для температуры 18° С и интенсивность рассеяния в плавленом кварце по отношению, к интенсивности рассеяния в четыреххлористом углероде. [c.329] Пользуясь коэффициентом рассеяния для бензола (табл. П1 и 9) и четыреххлористого углерода (табл. И1 и 10), можно найти коэффициенты рассеяния (абсолютную интенсивность) для триаце тина, -эфира и плавленого кварца. С другой стороны, на основании измерения [188, 189] температурного хода показателя преломления и плотности, коэффициента расширения и скорости звука (см. 14) вычисляется коэффициент рассеяния для триацетина и -эфира по формуле, полученной для жидкости. Используя константы Неймана для плавленого кварца [494, 495], можно вычислить коэффициент рассеяния в плавленом кварце по формуле (9.33). [c.330] В настоящее время не существует теории молекулярного рассеяния света в твердом аморфном веществе. Но доведены до значи тельного совершенства теория рассеяния в жидкости ( 1) и теория рассеяния в кристалле ( 9). Поэтому следует сделать попытку рассматривать твердое аморфное тело как жидкость и вычислить интенсивность рассеяния по формуле (1.94), выведенной для жидкости, а затем рассматривать аморфное тело как кристалл с бесконечным числом осей симметрии и вычислить интенсивность рассеяния в стекле по формуле (9.33), Именно такой расчет и выпол нила Величкина [189, 492]. [c.331] Не вдаваясь в подробности расчета, приведем окончательный результат (табл. 26). Сопоставление ясно показывает, что для триацетина и -эфира согласие опытных значений R q со значением, рассчитанным из формулы теории рассеяния в жидкости, гораздо лучшее, чем с результатом расчета из формулы теории рассеяния в кристаллах. Между тем опытное значение коэффициента рассеяния в плавленом кварце на порядок превосходит данные обоих расчетов. [c.331] Пунктир—теоретическая, сплошная линия—экспериментальная кривая. [c.332] При понижении температуры измеренные и рассчитанные значения расходятся, но расхождение не превышает 100%. [c.332] К сожалению, с силикатными стеклами и плавленым кварцем такой опыт не проделан и, по-видимому, не скоро будет сделан, поэтому остается неизвестным, в какой мере рассеяние света выше точки стеклования Т носит молекулярный характер. [c.332] Таким образом, в результате опытов с органическими стеклами (пока единственными) и плавленым кварцем можно сделать вывод, что в случае органических стекол интенсивность рассеянного света приблизительно на 100% превышает вычисленную по формулам, полученным в теории рассеяния в жидкости, и гораздо сильней расходится С интенсивностью, вычисленной из формул теории рассеяния в кристаллах. [c.332] Такого рода расчет для силикатных стекол также дает значение, более близкое к измеренной величине, чем расчет, использующий температуру опыта. Если этот же прием расчета применить к органическим стеклам (триацетин и Р-эфир), то оказывается, что полученный результат не дает хорошего согласия с опытом. Таким образом, гипотеза замерзания флуктуаций плотности не дает удовлетворительного результата как раз для того случая органических стекол, который наиболее прост и для которого расхождение с теорией минимально (табл. 26). [c.333] С другой стороны, идея о замерзании флуктуаций плотности и других флуктуаций впервые была критически рассмотрена Величкиной [189] с теоретической стороны. [c.333] Возможно еще говорить о замерзании флуктуаций анизотропии [487]. Но если пользоваться формулой (1.94) для рассеяния в жидкостях с поправкой Кабанна, то, как было сказано в 1, в этом случае рассеяние на флуктуациях анизотропии учитывается достаточно полно при учете температурной зависимости коэффициента деполяризации. [c.334] Учет рассеяния на флуктуациях анизотропии в триацетине и З-эфире существенно сближает опытные и расчетные данные. В случае плавленого кварца поправка Кабанна несущественна. Если ее даже удвоить (учитывая замерзание), то эта поправка несущественно изменяет результат расчета и, следовательно, не объясняет наблюдавшегося расхождения. [c.334] Вернуться к основной статье