ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общий расчет интенсивности, поляризации и частот света, рассеянного в кристаллах из "Молекулярное рассеяние света " В 5 указывалось, что рассеяние света можно рассматривать как результат дифракции падающей световой волны на упругих дебаевских волнах. Следуя этим идеям, проведем расчет интенсивности, поляризации и частоты рассеянного света. Здесь будет изложена теория молекулярного рассеяния в кристаллах в общей форме так, как это сделано в работе [20], с необходимыми уточнениями. [c.132] Здесь п —средний показатель преломления. [c.133] Рассмотрим задачу распространения света через кристалл, диэлектрическая проницаемость которого меняется по закону, заданному выражением (9.4). [c.133] Полученный результат можно интерпретировать следующим образом. Задача о распространении света в кристалле, возмущенном упругой волной, может быть заменена задачей о распространении света в невозмущенном кристалле, в котором распределены некоторые токи и заряды, определяемые (9.10). [c.134] Решение задачи об излучении света анизотропной средой при заданных токах и зарядах дано в работе Гинзбурга [161]. В анизотропном случае нельзя ограничиться введением одного вектора Герца, как это сделано в 1 для изотропного случая. Применение решения Гинзбурга для нашей задачи подробно изложено в [20]. Здесь опущены все промежуточные выкладки ввиду их громоздкости и приведен лишь окончательный результат. [c.135] Свет с волновым вектором к, дифрагированный на упругой волне с волновым вектором д, будет распространяться в направлении к, удовлетворяющем условию Брегга (1.19). [c.135] Здесь принято во внимание, что со 2. [c.136] Этот множитель мало отличается от 1 для кристаллов, эллипсоид оптической диэлектрической проницаемости которых близок к сфере. Например, для кварца он отличается от единицы на 1—2%. Но для кристаллов с большой оптической анизотропией отличие от единицы более существенно. Так, для исландского шпата этот множитель может отличаться от единицы на 10—20%. [c.136] Дальнейшая конкретизация вычислений интенсивности, частоты и поляризации рассеянного света требует знания упругих и упругооптических постоянных. В 31 приводятся данные соответствующих вычислений для некоторых кристаллов. [c.136] Значения Q берутся из табл. 5. [c.137] Эта система уравнений имеет три системы нетривиальных решений. Другими словами, в каждом данном направлении при заданном значении волнового вектора в кристалле будут распространяться три плоские волны разной скорости, различной поляризации и разной частоты. Одна из волн будет квазипродольная, две другие — квазипоперечные. [c.137] Так как в кристалле в общем случае при заданном направлении как для падающего света, так и для наблюдаемого рассеянного света возможны четыре различных значения для волнового вектора упругой волны (это происходит из-за возможности различной поляризации для падающей и рассеянной волн), то, следовательно, в рассеянном свете будут присутствовать двенадцать стоксовых и двенадцать антистоксовых сателлитов,— обстоятельство, на которое указывал Владимирский [162]. [c.137] В приведенном расчете не учтена центральная несмещенная компонента рассеянного света. В кристалле ее интенсивность чрезвычайно мала вследствие малости коэффициентов расширения (см. (1.54)). [c.137] Вернуться к основной статье