ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Термодинамическая теория из "Молекулярное рассеяние света " Применение классической статистической TJpмoдинaмики к расчету интенсивности света, рассеянного в конденсированных изотропных средах, приводит к фундаментальным результатам, которые будут изложены ниже. [c.29] Кроме того, классический термодинамический расчет применим, когда параметры, характеризующие среду и входящие в формулы теории, не зависят от частоты. [c.29] Если выполнено условие I К1п, среду можно считать непрерывной и характеризовать некоторой оптической диэлектрической проницаемостью. [c.29] Когда такая среда однородна, т. е. ео не зависит от координат (нет оптических неоднородностей), то, как было показано во введении, не будет и рассеяния света. [c.29] Тепловое движение молекул среды приводит к возникновению флуктуаций плотности и ориентаций анизотропных молекул, которые в свою очередь вызывают флуктуации оптической диэлектрической проницаемости. [c.29] Положим, что диэлектрическая проницаемость среды складывается из невозмущенной среды и малого добавка Ае, вызванного флуктуациями. [c.29] Если рассматривается раствор или смесь газов, то Ае будет также функцией концентрации с компонент раствора или смеси. [c.30] Некоторая часть Ае, равная Ае, как это предполагается в [45], может, вообще говоря, и не сводиться к флуктуации термодинамических величин и концентрации, но вычисление Ае представляется затруднительным, и мы пока положим Ае =0. [c.30] Флуктуации Ае не нарушают изотропии среды, и поэтому свет, рассеянный вследствие флуктуаций Ае, должен быть полностью поляризован. [c.30] Р —электрический момент единицы объема. [c.31] Здесь й —волновой вектор рассеянного света, L—расстояние от любой, НО фиксированной точки внутри рассеивающего объема до точки наблюдения, г —радиус-вектор, проведенный из той же фиксированной точки до любого элемента внутри рассеивающего объема. [c.32] Вернуться к основной статье