ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Высокочастотные свойства сверхпроводников. Предельные случаи из "Физическая кинетика " были получены формулы, связывающие ток в сверхпроводнике с векторным потенциалом электромагнитного поля в нем. Здесь эти формулы будут обобщены на случай переменного во времени поля. Как и в IX, мы будем исследовать этот вопрос в рамках модели БКШ, рассматривая электроны в металле как изотропный газ со слабым притяжением между частицами ). [c.489] Для определения искомой функции Q (со, к) надо будет произвести аналитическое продолжение с точек = на всю верхнюю полуплоскость. [c.490] При сравнении с формулами в IX, 51, надо помнить, что теперь е обозначает положительную величину—элементарный заряд. [c.490] Оп деление гриновской функции (соответствующей температурной функции )—см. IX, 41. Определения функций Р+Я и отличаются от Р+ заменой Т-произведения коммутатором—аналогично связи между 0 , 0 и О. [c.494] Два члена в фигурных скобках в (96,24) имеют существенно различное происхождение и смысл. Первый из них нечетен по р поэтому при Т = 0 (когда множитель 1Ь(е+/2Т)=1) интеграл от этого члена обращается в нуль. Эта часть связана с бесстолкновительной динамикой элементарных возбуждений. Ее мнимая часть, существующая при всех со и к, связана с бесстолкнови-тельным затуханием Ландау. [c.495] Интеграл же от второго члена остается отличным от нуля и при Т = 0. Эта часть Q связана с рождением или разрывом куперовских пар. Полюсы подынтегрального выражения в этой части лежат при е .-]-е- = . Для их существования (а тем самым и для возникновения диссипации—мнимой части ф частота должна превышать 2Д — энергию связи куперовской пары. [c.495] Перейдем к исследованию общей формулы (96,24). Число предельных случаев здесь очень велико ввиду наличия четырех независимых параметров Ьсл, hkvp, Д, Т, которые могут находиться в различных соотношениях между собой. Мы рассмотрим лишь несколько из них. [c.495] При Асо Д наличие щели в спектре сверхпроводника несущественно. Положив в первом приближении А = 0, мы пришли бы к формуле для поперечной диэлектрической проницаемости нормального электронного ферми-газа мы не станем останавливаться на соответствующих вычислениях ). [c.495] Второй член в этом выражении описывает вклад в диэлектрическую проницаемость от элементарных возбуждений в ферми-газе ). [c.496] Мнимая часть Q определяет диссипацию ее отрицательный знак отвечает положительному знаку мнимой части диэлектрической проницаемости. [c.497] В интеграле, определяющем разность С (со, к)—С (О, к), существенны (как и при вычислении Q Q, к) в IX, 51) малые значения со5 0, причем интеграл быстро сходится при увеличении со5 0 это позволяет положить 5Ш0=1 и распространить интегрирование по со5 0 от —оо до оо. [c.498] Пусть Т = 0. Тогда первый интеграл в (97,12) обращается в нуль. Второй же интеграл отличен от нуля при ш 2Д т. е. имеется порог поглощения на энергии связи куперовских пар. Наличие этого порога, в чем непосредственно проявляется щель в спектре, есть специфическое свойство сверхпроводника. [c.499] Вернуться к основной статье