ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Кинетические коэффициенты плазмы в сильном магнитном поле из "Физическая кинетика " следовательно, при с1б//5ф = 0 магнитное поле вообще выпадает из кинетического уравнения ). [c.296] Напомним, что при вычислении диэлектрической проницаемости плазмы в 29 член с магнитным полем в этом уравнении был опущен, поскольку при малых Е и В он является малой величиной второго порядка. В рассматриваемой же здесь задаче магнитное поле В (в противоположность электрическому полю Е) отнюдь не предполагается малым. [c.296] Начнем с вычисления коэффициентов, определяющих электрический ток в плазме. Эти вычисления удобно производить в системе отсчета, в которой данный элемент объема плазмы покоится. Пренебрегая величинами т/М, эту систему можно считать совпадающей с системой покоя ионной компоненты. Электрический ток в такой системе—чисто электронный. Поэтому надо решать лишь кинетическое уравнение для электронов. [c.297] Левая сторона кинетического уравнения должна была бы быть преобразована с помощью гидродинамических уравнений, подобно тому, как это было сделано в 6 для обычного газа. При этом в выбранной системе отсчета в рассматриваемой точке макроскопическая скорость (но, конечно, не ее производные) равна нулю ). [c.297] Подчеркнем лишний раз, что все эти зггверждения связаны с видом содержащего В члена в кинетическом уравнении (59,2). Они не относятся поэтому к обычному газу, молекулы которого обладают магнитным моментом, через посредство которого (а ие через заряд частиц, как в плазме) и осуществляется в этом случае взаимодействие с магнитным цолем. [c.297] Величина (59,15) того же порядка, что и проводимость (43,8) в отсутствие поля, с которой в данном случае совпадает и о,,. [c.300] Обратимся к вкладу ее-столкновений. Вычисления здесь более громоздки наметим их ход. [c.302] Отметим прежде всего, что условие применимости рассматриваемого приближения для / -столкновений, более сильное, чем для электронов. Поскольку v m/My/ а то из следует неравенство Vgg(yW/m) /s более сильное, чем что же касается условия r i a, то оно заведомо выполняется, будучи более слабым, чем (59,10). [c.303] Градиент давления здесь не появляется, н поэтому иет необходимости в исключении его с помощью условия j=0. [c.303] Импульс движущейся плазмы сосредоточен в основном в ионах, поэтому вязкость определяется ионной функцией распределения. При этом, поскольку соударения иона с электронами мало меняют импульс иона, в кинетическом уравнении надо учитывать только ион-ионные столкновения. [c.305] Уравнения, определяющие функции g , получаются подстановкой (59,35) в (59,34) и приравниванием коэффициентов, стоящих при одинаковых тензорах в обеих сторонах уравнения. Опустив детали этих довольно громоздких вычислений, приведем сразу их окончательные результаты. [c.306] В нашем рассмотрении мы везде имели в виду плазму с одинаковыми температурами электронов и ионов. Но ввиду большой разницы масс электронов и ионов нередко осуществляются условия двухтемпературности . В таком случае также можно сформулировать систему уравнений типа гидродинамических и вычислить фигурирующие в них кинетические коэффициенты ). [c.307] Решение. Как было отмечено в начале параграфа, если однородное поле Е параллельно полю В (ось г), то последнее вообще выпадает из кинетического уравнения. Поэтому компоненты в не зависят от В (при этом ех2 = Ёуг = 0, а е г дается формулой (44,7)). Для нахождении же остальных компонент можно считать, что Е В. [c.307] Формулы (2) и (3) решают поставленную задачу. Распределение же температуры определяется уравнением теплопроводности. [c.308] Вернуться к основной статье