ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Влияние теплового движения на распространение электромаг нвтяых воли в магаятоактивной плазме из "Физическая кинетика " При учете теплового движения частиц дисперсионное уравнение становится, вообще говоря, трансцендентным и приводит к бесчисленному множеству ветвей функции сй (к). Подавляющее большинство этих колебаний, однако, сильно затухает. Лишь в исключительных случаях затухание оказывается слабым и колебания могут распространяться в виде волн. К этим случаям относятся, прежде всего, рассмотренные в предыдущем параграфе волны, для которых тепловое движение приводит (при соблюдении условий (52,17) и (53,17)) лишь к малым поправкам в законе дисперсии и к малому коэффициенту затухания Ландау. [c.287] Мы видели, однако, что для волн в холодной плазме существуют области частот, в которых отношение становится сколь угодно большим (окрестности плазменных резонансов). Но при к— оо условия (52,17) заведомо нарушаются, так что учет теплового движения становится необходимым. Покажем теперь, что учет теплового движения уже как малой поправки в диэлектрической проницаемости устраняет расходимость корней дисперсионного уравнения и приводит к некоторым качественно новым свойствам спектра колебаний плазмы Б. Н. Гершман, 1956). При этом, как мы увидим, все еще могут быть выполнены условия, обеспечивающие экспоненциальную маЛость затухания Ландау, так что антиэрмитовой частью можно по-прежиему пренебречь. Будем для определенности говорить об окрестности высокочастотных плазменных резонансов, где достаточно учесть тепловое движение лишь электронов. [c.287] Поправочные члены в 8 р пропорциональны к т у ). Такие же поправки возникнут и в коэффициентах Л, Б, С дисперсионного уравнения (56,5). Имея в виду исследовать лишь расходя-Щ.ИЙСЯ корень этого уравнения, достаточно учесть поправочные члены только в коэффициенте А, обращ,ающемся (без поправок) в точке резонанса в нуль. [c.288] Здесь надо различать два случая в зависимости от знака (величины же а, и Б, всегда положительны) ). [c.288] Обратим внимание на то, что учет теплового движения приводит, таким образом, к продлению ветви спектра колебаний в область (й В пределе равного нулю внешнего поля именно эта часть ветви отвечает обычным продольным плазменным колебаниям в отсутствие поля коэффициент 8 = 0, частота ( 1 совпадает с и вся кривая зависимости со—от сводится к выходящей из начала координат прямой, уравнение которой совпадает с (32,5) ). [c.289] При дальнейшем приближении ю к в области ад —(u kvj- , коэффициент затухания растет, становясь сравнимым с самой частотой в этой области уже нельзя говорить о распространении волн. [c.291] Вернуться к основной статье