ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Диэлектрическая проницаемость вырожденной бесстолкновительноЙ плазмы из "Физическая кинетика " Отказ от условия (40,2) требует применения с самого начала квантовомеханического уравнения для матрицы плотности. Поскольку взаимодействием между электронами пренебрегается, можно писать замкнутое уравнение сразу для одночастичной матрицы плотности г , Га) (а , —спиновые индексы). [c.201] Соответствующее же изменение плотности зарядов есть —ебЛ/ . [c.203] И формула (40,15) переходит (с учетом связи (40,9)) в прежнюю формулу (29,9). Подчеркнем, однако, что распределение п(р) в этой формуле может относиться к вырожденной плазме. [c.203] Покажем, что наличие этой особенности (ее называют коноеской) приводит к изменению характера экранировки поля зарядов в плазме, которая становится не экспоненциальной ). [c.204] Таким образом, потенциал экранированного поля вдали от Заряда осциллирует с амплитудой, спадающей по степенному Закону. Этот результат, полученный для вырожденной плазмы при Г = 0, остается в силе для малых, но конечных температур на расстояниях г %Ьр[Т. [c.205] Определить спектр электронных колебаний Т = 0 в квазиклассической области значений к. [c.206] Ход спектра показан схематически на рис. 12. Отметим, что везде со/А а , а поскольку при Г = 0 нет частнц со скоростями V vp, то затухание Ландау строго равно нулю. [c.206] Вернуться к основной статье