ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Переход к объемным интегральным уравнениям Уравнение Лишзмана - Швингера из "Основы теории излучения и рассеяния звука " Данный метод, применяешй для тел с резкими границами, предполагает решение дифракционной задачи в два этапа. На дер-ьом этапе определяются распределения нормальных скоростей и давлений на поверхности в результате решения интегрального уравнения, вытекающего из принципа Гюйгенса. И затем с помощью того же интеграла Гюйгенда вычисляется рассеянное поле. Несмотря на то, что решение получающегося интегрального уравнения в общем случае возможно лишь численными методами, снижение размерности задачи за счет сведения к интегралу по поверхности приводит к значительному упрощению численных расчетов. В этом и заключаемся главное достоинство метода. [c.88] Чтобы определить поле (г) в соответствии с (I.I), необходимо сначала найти неизвестные значения и у на поверхности тела . Эта задача может быть решена с помощью граничного интегрального уравнения, непос едствен-но вытекающего из (I.I) при стремлении точки наблюдения Т к поверхности i. [c.90] Рассмотрим сначала наиболее простые для анализа случаи аб- солютно жестких и абсолютно мягких тел, непроницаемых для падающего з ка. [c.90] — О / равно нулю, как мы в этом уже убедились при выводе соотношения (1.5), а в точке верхнего предела- = оно так-же равно нулю в силу принципа предельного поглощения при этом из (1 С) вытешет соотношение у (Т) где, описывающее хорошо известный факт удвоения потенциала ср, или амплитуды звукового давления при отражении ьолны от абсолютно жесткой шюской поверхности /см. гл 1 2/. [c.92] Если 2. У, то из (2.4) следует интегральное уравнение для ( ), охфеделенное в объеме У . ри ( ) =5 внутри некоторого объема V уравнение (2.4)., очевидно, совпадает с (2.2). [c.96] Вернуться к основной статье