ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Математические модели двухфазных сред из "Ударно-волновые процессы в двухкомпонентных и двухфазных средах " В современной технике встречается достаточно большое число различных типов многофазных точений, полную классификацию которых в настоящее время дать затруднительно. Это связано в первую очередь со сложностью установления общих закономерностей движения таких систем и, как следствие, отсутствием критериев, по которым можно осуществить такую классификацию. [c.6] В данном кратком обзоре мы не касались моделей многофазных сред с фазовыми переходами газожидкостных пузырьковых сред. Эти вопросы выходят за пределы данной монографии, кроме того, они достаточно полно отражены в книгах [5, 6, 27, 28]. [c.16] Из уравнения (14) следует, что = е, . [c.19] Дифференцируя (6) последовательно по Уг, и 2, 2 с учетом выражений для ф], ф2, рз, ф4 и (23), будем иметь, что ф5, фб, ф8, ф12, ф14, ф15, ф16 зависят только от 8-, 1 — от VI, и)1, Ь, 8 ф1з — от 5, VI, и 1, 61, т. е. [c.20] Формулы (27) дают полный набор законов сохранения системы (4). [c.22] Доказательство. Из (28) следует, что если выбрать одну из величин х ( =1, ., 5) равной единице либо Xt= 2, а остальные из этого набора положить равными нулю, то получим запись системы в консервативном виде. Условие (3) при этом проверяется непосредственно. [c.22] Следствие 1. Нельзя получить на основании системы уравнений (4) замкнутых соотношений на поверхности сильного раорыва для трехмерных и плоскопараллельных нестационарных движений. [c.23] Следствие 2. Интегрирование системы уравнений, полученной при доказательстве теоремы 2 на поверхности си.чьного разрыва для одномерных движений, приводит к соотнотениям, предложенным в [7]. [c.23] Таким образом, если К, у. q — положительные постоянные, то система уравнений (4) в случае стационарных течений имеет следующие линейно независимые дивергентные законы сохранения массы каждой фазы, количества движения, момента количества движения и полной энергии смеси. [c.25] В зависимости от природы переходной области величина Л может быть порядка длины свободного пробега молекул в газе либо порядка диаметра частицы d. В первом случае Ж О, а во втором масса разрыва конечна и определяется но соответствующей формуле из (1), где h d. Иа основе системы уравнений (1) проведем классификацию возможнрлх разрывов. [c.30] g = vt — v,, Ь, е — параметры столкновения. [c.35] Вернуться к основной статье