ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Явления переноса в электронном газе из "Термодинамика и статистическая физика Т.3 Изд.2 " Выберем в качестве оси г направление градиента функции Р, т. е. положим дР/дт = (0, 0,дР/дг). В сферических координатах с этой полярной осью функция Р ввиду изотропности пространства от угла (р не зависит, Р = Р(г,ь, ), где — угол между осью г и вектором у. [c.335] По существу, это уже решение для Ф. Чтобы выполнить интегрирование по углам, введем другую систему координат с полярной осью вдоль вектора V (рис. 205). [c.336] Обращает на себя внимание совпадение этих результатов с теми, которые были получены в рамках полуфеноменологической теории с релаксационным членом вместо интеграла столкновений (см. 2 гл. 3 и 3 раздела задач к гл. 3), только здесь величина эффективного свободного пробега А( ) появляется из микроскопического рассмотрения, а не является подгоночным параметром А полуфеноменологической теории. [c.337] Прежде всего надо начать с оправдания той лоренцевской кинетической модели, которую мы изложили в п. а) и б). [c.338] Однако для электронов с импульсами, близкими к границе Ферми, вследствие действия принципа Паули затухание оказывается исчезающе малым, и вырожденный электронный газ оказывается практически идеальным во всей области температурного размытия Ферми. Несложная оценка этого своеобразного квантового эффекта приведена в. задаче 56. [c.338] Полученная формула для Н стоит того, чтобы на ней несколько остановиться. Она обычно называется гамильтонианом Фрелиха (Н. Frohli h, 1950), хотя и полностью соответствует идеям матричного подхода Блоха 1928-1930 гг. [c.343] Нельзя не отметить, наконец, что приведенная модель взаимодействия позволила Боголюбову в 1958 г. построить микроскопическую теорию сверхпроводимости. Согласно этой теории элекгрон-фононное взаимодействие индуцирует взаимодействие электронов (типа притяжения) через поле фононов, и эти корреляции электронов приводят к качественной перестройке как структуры основного состояния (пропадает резкая фаница Ферми), так и возбуждений (возбуждаются не частицы, а коррелированные пары электронов), отделенных от основного состояния энергетической шелью. Но все это уже из области квантовой статистики, которая в нашу профамму не входит. [c.344] При соответствующем подборе величины во эта температурная зависимость достаточно хорощо оправдывается на эксперименте (рис. 206). Параметры (во)к в фадусах Кельвина, подобранные из соображений максимального совпадения эксперимента с теорией, приведены в таблице для некоторых металлов. [c.346] Вернуться к основной статье