ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Лемма Больцмана и некоторые общие ее следствия из "Термодинамика и статистическая физика Т.3 Изд.2 " Отметим, что доказательство этой леммы существенно опиралось на свойства механической системы двух тел. [c.321] Таким образом, мы получили, что, в отличие от уравнения Лиувилля, являющегося уравнением механики, уравнение Больцмана описывает необратимую во времени эволюцию системы. Связана ли и в каком смысле величина Ж с термодинамической энтропией или нет — это уже частный вопрос, важен сам факт получения необратимого во времени прямого следствия уравнения Больцмана (согласно решению задачи 5 аналогичная функции Ж величина, но введенная с помощью функции распределения, соответствующей чистому механическому состоянию, во времени вообще не меняется). [c.322] Обратим сразу внимание, что функция , удовлетворяющая этому функциональному уравнению, обращает в нуль и интефал столкновения Больцмана. [c.323] В-третьих, мы выяснили, что по мере приближения неравновесной функции распределения F к локальному максвелловскому распределению роль интефала столкновений ослабевает (при F] = лок интефал столкновений вообше обращается в нуль). Образование лок знаменует собой некоторый этап в эволюции системы, который связан не только с уменьшением роли интефала столкновений (хотя сами столкновения в системе не прекращаются), но и с образованием локальных термодинамических характеристик (не только n t, г), po(i, г) и вЦ, г), но и локальных значений внутренней энергии, энтропии, химического потенциала и т.д.). Если первый, механический этап эволюции, завершившийся переходом к кинетической стадии, был связан с временным масштабом Дт Тст, то временной масштаб второго этапа т из самых обших соображений должен быть порядка времени свободного пробега, так как для образования локального термодинамического состояния необходимо время, за которое частицы успевают достаточное число раз повзаимодействовать друг с другом. Мы остановимся на оценке т в следующем пункте. [c.325] Вернуться к основной статье