ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общая формула для малых термодинамических флуктуаций в неизолированной системе из "Термодинамика и статистическая физика Т.3 Изд.2 " Для получения упомянутой в заглавии формулы воспользуемся приемом, в идейном отношении аналогичным использованному при переходе от микроканонического распределения к каноническому. Выделим в изолированной в целом системе некоторую макроскопическую часть и предположим, что именно в этой части произошло локальное флуктуационное отклонение параметров состояния от их равновесных значений, т. е. разделим исходную систему только на две равновесные подсистемы, состояние одной из которых нас, собственно, и будет интересовать, п то время как второй части отводится роль термостата . [c.34] Сам способ выделения рассматриваемой области мы сейчас не конкретизируем, он может быть любым из упомянутых в 3, т. е. состояние выделяемой области может быть охарактеризовано набором термодинамических переменных 0, 7, ЛГ , в, V, ц , в,р, ЛГ или еше каким-либо из не упомянутых в 3. [c.35] Полученная формула очень удобна при решении целого ряда конкретных задач (см. задачи 30-39), так как, задавая какой-нибудь конкретный тип отклонения от равновесного состояния, мы без труда сводим ее к гауссовому распр елению ехр рассмотренному в 3, с готовым выражением для дисперсии = 1/А. [c.36] Заметим, что стоящее в экспоненте формулы для и)д выражение можно, исключив величины АЗ и А/л, привести к квадратичной форме относительно Д-изменений непосредственно измеряемых на практике величин, например, Ав, ДУ или АН. Это сделано в задаче 37. Здесь же мы получим этот улучшенный вариант тод, как бы снова начиная с исходных позиций, с тем, чтобы еще раз повторить основные идеи излагаемой теории флуктуаций, а потом уже подвести общие итоги. [c.36] Нельзя сказать, что эта формула лучше формулы для тод в неизолированной системе, которую мы получили ранее они исходят из одних и тех же идей и просто эквивалентны (см. задачу 37, а также 31 и 32). Несколько долгий, хотя и несложный способ ее получения был выбран нами для того, чтобы еще раз напомнить об этих идеях. В качестве параметров можно взять = А9, можно = Av, можно какую-либо их комбинацию ( = аА9 + ЬАу в зависимости от характера того отклонения, вероятность обнаружить которое мы хотим определить. Полученную формулу мы обсудим более подробно в упомянутых выше задачах, а сейчас отметим только, что ее вид свидетельствует о независимости Д-отклонений по температуре и удельному объему (или плотности) распределение д распалось на два независимых гауссовых распределения, т Ав, Av) = т(Ав) у) Ау), так что корреляций отклонений Ав и Дг) не происходит, AвAv = Ав Av = 0. [c.39] Прежде чем перейти к общему обсуждению полученных результатов, рассмотрим два простейших, но достаточно характерных примера использования формулы для д. [c.39] Вернуться к основной статье