ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Приближение Брегса— Вильямса из "Термодинамика и статистическая физика Т.2 Изд.2 " Ближний порядок как явление характерен не только для дискретных систем. По своей природе — это поляризационный эффект узел с определенным значением (Xi = +1 или -1 вследствие корреляции со своими соседями окружает себя преимущественно частицами с тем же (для ферромагнитных систем) или противоположным (для антиферромагнитных систем) значением а (в бинарном сплаве атом сорта А окружает себя преимущественно атомами сорта В и наоборот). Эта избирательность по отношению к выбору своих соседей приводит к упорядочению, но упорядочению локальному. Оно существует в принципе при любых температурах, как всякая корреляция сказывается на термодинамических характеристиках, но оно не связано непосредственно с фазовым переходом, происходящим в системе при температуре в = вх. [c.341] По своему физическому содержанию это приближение является еще одним примером использования идеи самосогласованного поля в теории кристаллического состояния (мы рассматривали этот вопрос в п. е) предыдущего параграфа). Здесь тоже каждый узел находится в поле окружающих его соседей, которых в трехмерных системах может быть более десятка (напомним, что число только ближайших соседей в фанецентрированной кубической и гексагональной плотной решетке равно 12), и поэтому корреляция какого-либо узла с одним из своих соседей смазывается его корреляцией с полем, создаваемым всеми остальными. На языке функций распределения эта физическая ситуация записывалась в нулевом (или главном) приближении как условие распадения двухчастичной функции распределения 2(г1,г2) на произведение одночастичных 1(г ) (г2). [c.343] Уравнение ДЛЯ равновесного значения параметра дальнего порядка а, имеющего, как мы только что установили, физический смысл намагничения М/фЫ), совпадает с уравнением полуфеноменологической теории молекулярного поля Вейсса, его исследование и расчет намагничения и теплоемкости мы уже провели с достаточной полнотой в термодинамической части курса (см. том I, задача 63, рис. 129-131). Поэтому ограничимся здесь только некоторыми замечаниями. [c.344] Вернуться к основной статье