ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Идеальный газ в магнитном поле и молекулярные цепочки из свободно сочлененных звеньев из "Термодинамика и статистическая физика Т.2 Изд.2 " ЧТО и требовалось доказать. [c.270] Этот результат на фоне классической ланжевеновской теории диамагнетизма кажется совершенно неожиданным. Каждый заряд в поле Н должен описывать окружности в плоскости, перпендикулярной поЛю, с циклотронной частотой, создавая тем самым диамагнитный момент. Подобное представление о природе диамагнетизма не лишено оснований применительно к электронам, входящим в оболочку атомов, однако газ свободных зарядов, как мы показали выше, магнитной восприимчивости вообще не имеет. [c.270] Ситуация существенно меняется, когда эти витки (организованные в строчки или, вообще говоря, как угодно) заполня(от всю плоскость, перпендикулярную полю Я компенсация токов каждого витка будет происходить не только с соседями слева и справа, но и переходя от каждого слоя (каждой горизонтальной строчки из витков) к соседнему вплоть до достижения границы системы (на рис. 112 она расположена сверху). В результате получается, что вся внутренность системы круговых орбит в магнитном отношении самокомпенсировалась, последний же приграничный слой создает как бы поверхностный ток, величина которого определяется числом только тех орбит, которые зтот слой образуют. [c.271] Задача 4iЗ. Газ из диполей с магнитными моментами /х помещен в магнитное прле Н = (О, О, Я). Найти термодинамические характеристики системы, ее намагничение, а также равновесное распределение диполей по углам. [c.272] Отметим, что полученные результаты для намагничения и других термодинамических характеристик идеального газа из классических магнитных моментов являются предельными в отношении величины самого магнитного момента il /3 = еП/(2тс). Другой крайний случай, когда / = /3, fi = /3 т, рассмотрен в задачах 14 и 15. [c.273] Задача 44. Молекулярная трехмерная цепочка из свободно сочлененных друг с другом N звеньев длиной I каждое находится в термостате (рис. 115). Определить, как зависит средняя длина цепочки от величины растягивающей ее силы F. [c.273] Этот случай полностью аналогичен невырожденной системе магнитных моментов ц = р(т, (Г = 1, /3 = eh/2m , помещенной в магнитное поле Я, которую мы рассмотрели в задаче 15. [c.275] Вернуться к основной статье