ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Задачи и дополнительные вопросы из "Термодинамика и статистическая физика Т.2 Изд.2 " Такое температурное поведение теплоемкости сразу- наводит на мысль о существовании сходного механизма теплового движения в твердых телах при малых в и теплового движения в равновесном излучении (фотонный газ). [c.198] Лш — возбужденное состояние отделено оТ основного конечной энергетической шелью Нш). Как мы выяснили в п- а) этого параграфа, у фотонного газа тоже Сф , Это было связано с тем, что для 4ютонов Еф р) = ср. Таким образом, мы получаем уже целое руководящее указание по поводу структуры Е(р) для твердого тела. [c.198] Вернемся к системе N связанных атомов, совершающих малые колебания. Ka)ioioe собственное колебание системы (возбужденное нормальное колебание) — это суперпозиция индивидуальных движений, вообще говоря, всех атомов системы. Математическое решение задачи о собственных колебаниях такой системы в общем случае очень сложно (исключение составляет одномерная модель кристалла, рассмотренная в задаче 51), поэтому используем физические соображения. [c.198] Реальные примеры таких систем имеются (твердое тело из слабосвязанных плоскостей — это графит, из слабосвязанных нитевидных кристаллов — это Se и Те). В определенном интервале температур их теплоемкость ведет себя, как было указано выше. Однако при очень низких температурах динамические связи между плоскостями или нитями оказываются уже сравнимыми с в, число поперечных фононов начинает увеличиваться, поэтому при 0 + О все равно кривая С в) выхолит на зависимость , характерную для трехмерных кристаллов. [c.202] Отметим, в чем конкретно с экспериментальной точки зрения проявляется условность дебаевской модели для dr(w)/da . [c.202] Если а)-колебания независимы друг от друга, т. е. [c.203] О независимости оптических и акустических колебаний можно говорить, если частоты этих процессов значительно отличаются друг от друга (аналогично тому, как мы понимали независимость вращений и колебаний двухатомном идеальном газе в 3). [c.204] К сожалению, основная часть статистической механики — теория неидеальных систем — не обладает такой кавалерийской легкостью, каждый частный результат, даже каждая поправка дается там в результате большого труда, но об этом пойдет речь в следующей главе. [c.208] Вернуться к основной статье