ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Функция распределения для адиабатически изолированной статистической системы из "Термодинамика и статистическая физика Т.2 Изд.2 " Эта проблема для нас новой не является. Мы уже использовали символ ЛГ, хотя сама величина N дискретна и минимальный шаг этой величины AN = I. Но мы уже договорились считать ёМ АМ = 1 и понимать изменение величины N в масштабе общего числа частиц системы V Уо, т.е. ёМ/М — ёЫМ 1. Сама величина ёМ выступала, таким образом, как макроскопическая бесконечно малая величина, как бесконечно малая доля числа частиц, исчисляющегося в молях вещества. [c.28] У нас теперь появляется еще одна аналогичная проблема энергия системы принимает дискретные значения, а в макроскопической теории фигурируют не только функции энергии /, но и дифференциал dS. Рассмотрим эту ситуацию с качественной точки зрения, вполне достаточной для наших дальнейших целей. [c.28] в теории фигурируют величины Г Е), являющиеся функциями энергии. С микроскопической точки зрения это тоже (как и Е) дискретные величины (рис. 4). Но в масштабе макроскопического бесконечно малого изменения dS эта величина Г( /) может быть заменена непрерывной (линия, проходящая через точки Т Еп)), а ее производная dT dS может пониматься в сглаженном смысле как тангенс угла наклона линии, соединяющей точки Г( ) (нам вполне достаточно этого весьма грубого варианта сглаживания, хотя, конечно, существуют и другие). [c.30] Мы Офаничились в этом парафафе приведенными выше сведениями из квантовой механики, которых нам будет вполне достаточно для изложения основного материала настоящей главы. По мере необходимости в дальнейшем мы будем напоминать те или иные результаты квантовомеханического рассмотрения, которые будут нам необходимы при решении конкретных статистических проблем. [c.31] С точки зрения макроскопического подхода равновесное состояние ( , х, Н) является как следствие нулевого начала единственным вне зависимости от того, каким из микроскопических способов из числа Г оно реализуется, поэтому все они представляются в этом отношении равноценными. В связи с этим предположим, что все микроскопические состояния системы, соответствующие рассматриваемому состоянию ( , X, М), равновероятны, т. е. [c.33] Это распределение называется микроканоническим распределением Гиббса. Заключенное в нем предположение о равновероятности микроскопических состояний внутри энергетического слоя является основным в нашем подходе к формулировке аппарата равновесной статистической механики. В рамках равновесной теории мы не можем его обосновать, это — аксиома равновесной статистической механики. Интуитивно она кажется даже естественной как следствие чисто макроскопического отношения к микроскопической ситуации, когда одинаковые с макроскопической точки зрения предметы представляются равноценными. Однако, чтобы подойти к пониманию этой гипотезы, необходимо исследовать, как образуется само равновесное состояние системы N тел, как возникает это распределение, т. е. необходимо выйти за рамки чисто равновесной теории (подробнее см. том 3, гл. 5, а также обсуждение в конце этого параграфа), т. е. того жанра, которому посвящена излагаемая нами первая часть курса (тома 1 и 2). [c.33] Вернуться к основной статье