ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Термодинамическое задание системы и расчет ее характеристик из "Термодинамика и статистическая физика Т.1 Изд.2 " Задача 20. Определись внутреннюю энергию моля идеального газа, находящегося в установившемся со- аоянии во вращающемся с угловой скоростью шщи- линдре радиуса R и высоты h = 1 см, если его температура равна в, а масса молекулы газа т. [c.166] В случае а 1 — это момент инерции однородного диска I = NmB l2, при а 1 — обруча массы М = Nm, I = NmB . [c.167] Задача 21. Идеальный газ N частиц массы тп) находится в горизонтальном цилиндре длиной h с сечением 5 = 1 см . Температура газа и окружающей среды 0. Определить работу по поднятию этого цилиндра (вес стенок не учитывать) до вертикального положения (рШ . 80), а также происходящие при этом изменения энтропии и внутренней энергии. [c.167] Задача 23. Рассчитать связанные с наличием поля Е термодинамические характеристики изотропного диэлектрика, считая диэлектрическую проницаемость е = е( ) заданной. [c.170] Задача 25. Рассчитать термодинамические характеристики парамагнетика Кюри— Вейсса (см. задачу 18), помещенного в магнитное поле Я. [c.171] Идея использования адиабатического размагничивания парагматика с целью получения низких температур была предложена Петером Дебаем в 1926 г. (в этом же году Камерлинг-Оннес, используя очень мощные насосы, откачивающие пары Не над испаряющейся жидкостью, довел ее температуру до 0,7 К, и это тогда казалось пределом технических возможностей). Совершенно новый по своей идее магнитный метод охлаждения оказался настолько эффективным, что барьер в 0,7 К был через несколько лет с успехом преодолен. Теперь — это фактически единственный надежный и не слишком дорогой метод, работающий в диапазоне 2 10- К Г 1 К. [c.172] В области низких температур согласно III началу термодинамики энтропия магнетика, как его теплоемкость, пропорциональны. С повышением температуры в системе магнитных моментов (имеющих спин s) наступает состояние разупорядоченности по направлениям этих моментов, которое уже практически не изменяется при дальнейшем повышении температуры, и энтропия стремится к своему предельному значению = In 2s + I). [c.173] Услс) иям задачи 26 соответствует начальная точка A, расположенная в области, где еще сохраняется кубическая зависимость 5 от температуры, поэтому и результат для Д0 = - 02 оказывается значительно более скромным. [c.173] Вернуться к основной статье