ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Условия равновесия однофазной термодинамической системы во внешнем поле из "Термодинамика и статистическая физика Т.1 Изд.2 " Система уже не является пространственно однородной, поэтому процедура (6) (система под поршнем) для ее рассмотрения не может быть использована вследствие невыполнения в системе закона Паскаля давление р ф onst и поэтому не может служить единым параметром, характеризующим все участки системы. В связи с этим целесообразно выбрать такой вариант рассмотрения, чтобы параметры конечного (т. е. равновесного) состояния системы не зависели бы от деталей этой пространственной неоднородности. Этому условию удовлетворяет вариант р) система, заключенная в замкнутом сосуде, помещена в термостат (рис.44), т.е. зафиксированы в качестве ее параметров величины в, V, N. [c.99] Выполнение оставшихся пунктов программы предоставляется читателю. [c.104] Подводя итог предпринятого в настояшем пункте рассмотрения, можно сделать немаловажный обший вывод расчет пространственно неоднородного распределения плотности числа частиц (а также и других термодинамических характеристик) в термодинамической системе, помешенной во внешнее потенциальное квазистатическое поле, можно произвести методами одной лишь макроскопической термодинамики. Поэтому во многих термодинамических исследованиях (см., например, следующие пункты этого параграфа) и особенно в микроскопической теории, наполненной своими трудностями (гораздо более существенными, чем учет поля U f)), мы будем в основном рассматривать с целью получения их равновесных характеристик пространственно однородные системы. [c.104] Заметим еще, что в полном соответствии с проведенным выше рассмотрением включение внешнего поля а не всегда приводит к возникновению пространственного неоднородного распределения плотности частиц n(f). И дело здесь не только в потенциальности или непотенциальнрсти этого поля. Например, еми система состоит из в целом электрически нейтральных диполей (электрических или магнитных), то включение однородных статических полей, потенциального Ё и непотенциального Й, с формальной точки зрения приводит к одинаковому эффекту в системе, остающейся пространственно однородной, возникает однородная поляризация Р = аЕ или соответственно намагничение М = х - В системе же, состоящей из заряженных частиц, поле Ё = -grad T приводит к пространственному перераспределению положительных и отрицательных частиц системы (см., например, том 2, гл. 3, 1, п. д-1)), а поле Н — только к возникновению орбитального движения этих частиц в плоскости, перпендикулярной вектору Н, и соответствующей диамагнитной реакции системы (см. задачи к тому 2, гл. 2, 3). [c.104] Вернуться к основной статье